WWW.PDF.KNIGI-X.RU
Ѕ≈—ѕЋј“Ќјя  »Ќ“≈–Ќ≈“  Ѕ»ЅЋ»ќ“≈ ј - –азные материалы
 

Pages:   || 2 |

Ђј јƒ≈ћ»я Ќј”  ———– √ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ…  ќћ»“≈“ 110 »—ѕќЋ№«ќ¬јЌ»ё ј“ќћЌќ… ЁЌ≈–√»» ———– ћ»Ќ»—“≈–—“¬ќ ¬џ—Ў≈√ќ » —–≈ƒЌ≈√ќ —ѕ≈÷»јЋ№Ќќ√ќ ...ї

-- [ —траница 1 ] --

ј јƒ≈ћ»я Ќј”  ———–

√ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ…  ќћ»“≈“

110 »—ѕќЋ№«ќ¬јЌ»ё ј“ќћЌќ… ЁЌ≈–√»» ———–

ћ»Ќ»—“≈–—“¬ќ ¬џ—Ў≈√ќ » —–≈ƒЌ≈√ќ —ѕ≈÷»јЋ№Ќќ√ќ

ќЅ–ј«ќ¬јЌ»я ———–

.’ј–№ ќ¬— »… √ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ… ”Ќ»¬≈ “ “ “ »ћ. ј. ћ-√ќ–№ ќћї

’ј–№ ќ¬— »… ‘»«» ќ-“≈’Ќ»„≈— »… »Ќ—“»“”“ AH ”——–

яƒ≈–Ќјя —ѕ≈ “–ќ— ќѕ»я

» —“–” “”–ј ј“ќћЌќ√ќ яƒ1-ј

“≈«»—џ ƒќ Ћјƒќ¬

XXXVI —ќ¬≈ўјЌ»я

v ’ј–№ ќ¬ 15-18 јѕ–≈Ћя ;98в.

¬ ў. 1 ћ 1. 1 ћ √¬ќ.. H A V U V.11 III1III √јƒ— ќ≈ ќ“ƒ≈Ћ1 Ќ»!

ј јƒ≈ћ»я Ќј”  ———–

√ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ…  ќћ»“≈“

ѕќ »—ѕќЋ№«ќ¬јЌ»ё ј“ќћЌќ… ЁЌ≈–√»» ———–

ћ»Ќ»—“≈–—“¬ќ ¬џ—Ў≈√ќ » —–≈ƒЌ≈√ќ —ѕ≈÷»јЋ№Ќќ√ќ

ќЅ–ј«ќ¬јЌ»я ———–

’ј–№ ќ¬— »… √ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ… ”Ќ»¬≈–—»“≈“ им. ј. ћ. √ќ–№ ќ√ќ

’ј–№ ќ¬— »… ‘»«» ќ-“≈’Ќ»„≈— »… »Ќ—“»“”“ јЌ ”——–

яƒ≈–Ќјя —ѕ≈ “–ќ— ќѕ»я



» —“–” “”–ј ј“ќћЌќ√ќ я ƒ – ј

“≈«»—џ ƒќ Ћјƒќ¬

XXXVI —ќ¬≈ўјЌ»я

яƒ≈–Ќјя —ѕ≈ “–ќ— ќѕ»я

¬ –≈ј ÷»я’ — «ј–я∆≈ЌЌџћ» „ј—“»÷јћ»

’ј–№ ќ¬ 15-18 јѕ–≈Ћя 1986 г.

Ћ≈Ќ»Ќ√–јƒ »«ƒј“≈Ћ№—“¬ќ ДЌј” ј"

Ћ≈Ќ»Ќ√–јƒ— ќ≈ ќ“ƒ≈Ћ≈Ќ»≈

Ќасто€щее издание подготовлено к печати ќргкомитетом ’’’”1 совещани€ по €дерной спектроскопии и структуре атом≠ ного €дра © ќтделение €дерной i29.407OO0fcІ22 gg, Ђ ь о и € € физики јЌ ———–, 1986 г € 042(02)-86

ќ–√ ќћ»“≈“ —ќ¬ƒјЌ»я

Ѕ.—.ƒкелепов - член-корреспондент јЌ ———–, председатель  .я.√ромов (ќ»я») - заместитель председател€ ».».«алвбовский (’арьковский государственный университет) заместитель председател€ ј.¬. узниченко (’арьковский государственный университет) главный ученый секретарь ћ.¬. учер€ева (»јЁ) - ученей секретарь ћ.ј.ћихайлова (–») - ученый секретарь ѕ.ј.—ужков (Ћ»я‘ јЌ ———–) - ученый секретарь √.ƒ.јххазов (Ўя‘ јЌ ———–), –.Ѕ.Ѕег€а€ов (член-корреспондент јЌ ”з ——–), ¬.‘.Ѕолдыиев (’‘“» јЌ ”——–), ¬.≈.Ѕунаков (Ћ»я‘ јЌ ———–), Ќ.ј.Ѕургов (»“Ё‘), ».Ў.¬ааакндзе (“билисский государ≠ ственный университет), ƒ. . аипов (член-корреспондент *Ќ  аз——–), ¬.√. инмов (√ јЁ ———–), ј.ѕ. €очарев (член-корреспондент јЌ ”——–), ».’.Ћемберг ( ћ » јЌ ———–), ћ.ј.Ћистенгартен (Ћ√”), “.Ќ.мумииов (»нститут прикладной физики “ашкентского государственного уни≠ верситета), ќ.‘.Ќемец (академик јЌ ”——–), ј.ј.ќглоблин (»јЁ), ¬.ѕ.ѕриходцева (–»), ѕ.“.ѕрокофьев (член-корреспондент јЌ Ћатв——–), ¬.√.—оловьев (ќ»я»), ¬.—.—тавинский (‘Ё»), ¬.≈.—торижхо (’‘“» јЌ ”——–), ¬.».—трижак ( иевский государственный университет), ».Ѕ.“еплов (Ќ»»я‘ ћ√”),Ќ.√.”рин (ћ»‘»), ј.».‘еоктистов (»я» јЌ ”——–), ».ћ.‘ранк (академик), ё.¬.’ольнов (—»я…), ќ.¬.„убинский (Ћ√”), ».—.Ўапиро (член-корреспондент јЌ ———–), —.ј.Ўестопалова (Ќѕќ "¬Ќ»»ћ им.ƒ.».ћенделеева"), Ўпинель (Ќ»»я‘ ћ√”)





—екци€ свойств конкретных €дер:

—.ј.Ўестошшова,  .ј.Ѕаскова, Ќ.ј.Ѕокч-ќсмо€овска€, ≈.ѕ.√ригорьев,  .я.√ромов, Ѕ.—.ƒжелепов, ¬.¬. узнецов, ¬.ѕ.ѕриходцева, ѕ.“.ѕро≠ кофьев, ј.».‘еоктистов.

—екци€ теории €дра:

».Ќ.ћихайлов, ¬.‘.Ѕоддышев, —.ѕ. амерджиев, Ћ.ј.ћалов, Ѕ.ћ.ћихайлов.

—екци€ механизмов альфа-, бета- и гамма-процессов:

¬.—.Ўпинель, Ќ.ј.Ѕургов, ј.¬.ƒавыдов, ƒ. . аипов, ».ј.Ћкстенгартен.

—екци€ €дерных реакций:

≈.ј.–омановский, √.ƒ.јлхшоз, ».».«а€обовский, ј.¬. узниченко, ќ.‘.Ќемец, ј.ј.ќглоблин, ¬.≈.—торижхо, ¬.».—трикак, ».Ѕ.“еплов, ќ.¬.„убинский.

—екци€ теории €дерных реакции:

¬.Ѕ.Ѕукакоа, Ћ.ƒ.≈€охинцвв, .ј.√риднев, –.¬.ƒаолос, Ќ.—.«елен≠ ска€, —.ѕ.»ванова, —.Ћ.ћеркурьев, ћ.√.”рин.

—екци€ техники €дерной спектроскопии и прикладной €дерной спектроскопии:

≈.¬.’олмов, ¬.√.Ќедовесов, «.«.јксельрод, ј.».ћельникова, ј.ј.—орокин, ≈.ƒ.—тол€рова, ѕ.ј.—увков.

“езисы под редакцией:

ѕ.ѕ.Ћебедева (свойства конкретных €дер), ¬.ћ.ћихайлова (теори€ €дра), ћ.ј.Ћистенгартена (механизмы альфа-, бета- и гамма-процессов), ќ.¬.„убкнекого (€дерные реакци€), ¬.≈.Ѕунакова (теори€ €дерных реакций), ¬.√.Ќедовесова (техника €дерной спектроскопии и прикладна€ €дерна€ спектроскопи€).

Ц  Ц  Ц

15 апрм€, Х ю р а х, 12 ч.

ѕленарное эаседааве ¬.≈.—торвжко. –еахцаа с протонами в девтронамв прв подоарьершх з€ерг€€х. ( 40 a m. } ».—Ћмпвро. 0 тр€шит€ои соарвванак а атомвнх €драх.

( 40 мал. ) л.ј.¬оробьеа, ё.¬.ƒоцевхо, Ќ.ƒ.÷уропаиош, ћ.Ѕ.∆ахов, ¬.≈.—тародубсквж. »ссдедрванве структуры €дра методом каазаувругого внбавана€ нуклонов €ра ввергав I √з¬.

—вектроскошш €дерна ободочек.

ƒохладчжж ¬.¬.ƒоценжо ( 40 ивы. )

Ц  Ц  Ц

—екци€ €дерных реакций. X. (теори€).

ќбъединенный доклад:

».¬.—амеиог, ј.».—итииченко, ƒ.¬.авпової. ќ разложении эф≠ фективного радиуса ƒл€ дублетного ad- рассе€ни€ 407 ».¬.—именог, ƒ.¬.Ўаповал. ѕредельные моделько-иеэависвмне сосгновенв€ между параметраш трех частиц 408 Ѕ.≈.√ринок, ».¬.—амеиог. ¬еэыодалыюе описание квартетной фазы упругого ad- рассе€ни€ 409 ƒокладчик ».¬.—амеиог ( 15 май.

ќ.ямамбеков, ё.Ќ.”зихов. ќтношение сечений реакци€ квази≠ упругого выбивани€ быстрых дейтронов (p,pd) и (p,sd) а механизмы упругого pd- рассе€ни€ назад 410 ƒокладчик ё.Ќ.”зиков ( 10 мн€. )

ќбъединенный доклад:

».ƒ.ќхгамалпю. »сследование резомансов ж + м системы в осцилл€торном представлении метода резонирующих групп.. 411 ¬.—.¬асилевский, ».‘.√утнч, ».ѕ.ќхрнменко. –асчет сечени€ реакции a(t,a)c а параметров 3/2* -резонанса €дра ∞Ќе. 412 ƒокладчик ».ѕ.ќхрнменко ( 10 мни. ) ¬.√.√у—а, 0.ј.–ум€нца!, U.√.”ран. ѕарциальные иейтрснаые

Ц  Ц  Ц

15 апрел€, вторник, 16 ч.

—екци€ прюслаждой €дерной спектроскотш ¬.ј.¬ужолов, ‘.≈.„укрееї. ќ “ќ„Ќќ—“» расчета выходов нейтронов ке химических соединений актинидов 532 ƒокладчик ¬.ј.¬уколов ( 10 мин. ) –.ƒ.Ѕабаджанов, ќ.ѕ.Ѕел€ннн, ј.ƒ.ѕогребн€к, Ў.Ќ.–уэнмов, ¬.Ќ.—улема, Ќ.».Ўабанов. »сследование €дерно-фвэнческпо методами водородного охрупчквани€ в стал€х 534 ƒекладчак ј.ƒ.ѕогребн€к ( 10 пин. )

ќбъединенный доклад:

ј.Ё.Ќе€еневский, Ќ.Ќ.лвбинский, ¬.».Ќемыюш, ¬.ј.“мхий.

ќпределение содержани€ азота в биообъектах методом дейтронвой активации 535 ј.Ё.џеленевскжй, Ќ.Ќ.лвбинский, ¬.».Ќемшшн, ¬.ј.“жхий.

Ќамерение распределени€ белка по глубине зерна с помомхї реакций, лызнааемнх дейтронами 536 ƒокладчик ¬.».Ќеикхин ( 10 мин. ) ¬.√.јлпатов, ј.¬.ƒавидов, ».ћ. ороткой. –абота германиевых ради€пионннт детекторов при температуре жидкого гели€... 537 ƒокладах ¬.√.јлпатов ( 10 мин. ) —.ƒаваа, “.». рацихова, ћ.й€нгер, ¬.Ќ.÷ушсо-—итников, 1б9 ¬.Ќ.ѕавлов. ядерна€ ориентаци€ т ъ в гадолинии 53№ ƒокладчик “.». рацшюва ( 10 мин. ) ё.1.ѕивоваров, ј.ј.вшроков. “онка€ структура энергетической зависимости сечени€ когерентного хулоновского возбужде≠ ни€ рел€тивистских €дер в кристаллах 53S ƒокладчик ё.л.ѕивоваров ( 10 мин. )

ќбъединенный доклад:

ј.#.√урбич, ¬.ƒ.Ќайсхжов, ¬.—.Ўорин. ћетод €дерного мккрог ааалиаа углерода на основе реакции c ( a, t ) с №40 —.Ќ.√амавнов, ј.*.√урбнч, ¬.ƒ.»айсоков, ј.ѕ.≈евченхо, ¬.—.Ўоран. многодараметровый полупроводниовий спектрометр —Ќ“-04 в €дерном микроанализе 541 ƒокладчик ј.‘.√урбич ( 10 мин. ) ƒ.1.Ќагорна€, ј.—.„еркасов. —пектрометрические свойства мо≠ нокристаллов —Ћ * 0 542

Ц  Ц  Ц

16 апрел€, средаї 9 ч. 30 мин.

—екци€ свойств конкретных €дер. 2.

».Ќ.¬аииевский, ё.ј.ƒей, ¬.Ќ.Ћобач, ќ.Ѕ.ћелънкхов, ».ѕ.“качук, ¬.¬.“р€иош, “.¬.„аплицка€. √амма-лучи а из реакции 5щ(р,5п/) 90 ƒокладчик ¬.¬.“ришии ( 10 мн€. )

ќбъедвм€инй доклад:

—.ј.Ѕврвндакої, —.Ќ.√а€€мин, Ћ.».√оюр, ј.ћ.ƒемидов, ».¬.ћвхай€ов. »сследование citecel мультвполей /г2 переходов Х реакции тв(п,п'”) *.».√о*ор, ј.ћ.ƒеаадов, ».¬.ћюсавлов. »сследована* /валучени€ из реакции Te(n,n'ї 99 ƒокладчик Ћ.».√овор ( 10 мин. ) √.ƒ.јлхааов, ƒ.≈.Ѕарзах, ¬.ѕ.ƒанжсов, ј.√.ƒерн€тик, ¬.—.»ванов, ¬.—.детохов, ¬.».ћвван, —. .—екацкий, ¬.Ќ.‘едосеев, ».я.„убуков. 0 деформации €дер в об≠ хает* 50 Z, н 82 (по зар€довым радиусам €евтронодеƒвщвтиих €дер европи€) ƒокладчик ¬.—.»ванов (10 нвн. )  .я.√роиов, “.ј.»сламов, ћ.ј.Ѕаратова, √.ј. оно€енко, ¬.ћ.÷упко-—итнихов. ѕрецизионное определение мульт€поль€оетей /-переходов в €драх гольмв€ а тула€ ѕ5 ƒокладчик “.ј.»сламов ( 10 мин. ) ≈.ѕ.√ригорьев, “.–.ƒадамухамедов. ≈ќ-переходи в Dy I2I ƒокладчик ≈.ѕ.√ригорьев ( 10 нмн. ) ».ј.Ўаро€ов, Ѕ.ј.јлихов,  .я.√ромов, ƒ. араджов, я. васи, “.».ћумвнов. ”чет корволасова в хвазичастнчно-фоношюго взаимодействий ерх расчете энергий врвжателышх состо≠ € т ! а веро€тностей электрических переходов в нечетних IZ?

деформированных €драх ƒокладчик ».ј.Ўаронов ( 10 мин. ) ¬.».¬ахте€ь, Ќ.ј.√олсвков,  .я.√ромов, –.Ѕ.»ванов, —.√. адменскай, —.ƒ. ургалвн, ћ.ј.ћихайлова, ј.¬.“окмаков, ¬.».оурман, ¬.√.„умнн. »счезновение протонной "магиче≠ ской" мела дл€ нейтронодефицитных изотопов ѕ 134 ƒокладчик ¬.».¬ахте€ь ( 10 мни. ) Ѕ.ј.јликов, ’.Ќ.Ѕадалов, ј.¬.Ќуэниченко, ¬.Ќ.Ћебедев, “.».Ќумвнов, ».ј.Ўаронов. магнитные свойства вращатель≠ ных полос нечетных €дер в области 150 & ј 190 ѕќ ƒокладчик Ѕ.ј.јликов ( стенд ) ».јдам, Ѕ.ј.јликов, ’.Ќ.Ѕадалов, ».√онусек, √.».Ћизуреи, “.Ќ.»умвнов, ”.ј.“ураев, ».ј.Ўаронов. ¬еро€тности электромагнитных переходов в нечетких €драх тула€ 124 ƒокладчик ’.Ќ.Ѕадалов ( стенд ) ¬.ј.кжмм, ’.Ќ.¬ададов,  .я.√роввв, “.».куиююї, ”.ј.“ураев, Ќ.Ћ.1*ро€ов. ¬жм€вв паранх корраа€цвя Х Ђорво€совї смашаани€ жа »-мрахода в €вчв€вп адрах с I -99-102 125 ƒ о и ц л ’.Ќ.¬ададов ( стенд ) ≈.ѕ.√^шгорьев, —.ћ. валеа, ћ.ј.Ќ№€дуров, ».¬. ононв€ю, Ќ.ј. рагти, ¬.јЋжбиав, ё.≈ƒогввов. ¬.Ѕ.ћврпиов, 1 ј.¬.÷ура€в. ¬овбзгтдвиит€ состо€нв€ * Ќ√ 130 ƒокладах ё.≈.ƒогмнов ( стенд ) ¬.¬.Ѕулгаков, ¬Ћ.√аарашк, ¬.». аравук, ј.Ћ.Ћаако, ѕ.Ќ.÷уаахев, ј.ѕ.—адоренжо, Ќ.¬.—трвлъ€ук, ƒ.».&востастов, ¬.Ѕ.’аржавов. Ёверги Х отвоогельше в€теаспвоста H i -груши ќв€-соестра * 133 ƒоыад-ак ¬.¬.Ѕулгажов ( стенд ) ».Ќ.¬ввкивск€ж, ».ј.ƒей, ¬.ЌЋобал, ќ.Ѕ.ћехышков, ¬.ј.—вдсрввхо, ».—“п€ух, ¬.¬.“рввшн, “.¬.„Ў’ћ÷∆јя.

113 11?

”ровнв s a, вовбуцв€ви€ в реадцвж 1 д ( р, п / ) 91 —.Ѕ.јраддад, ƒж.ћ.–мвб, —.«лпна, ј.».ƒетвадов, ¬.ј.÷урига, ќ. .лраиев. —месь вухикоодей в 2? Ч2t переходе 11*0* 93 ¬Ћ.ƒав€хвн, ¬. .ћа÷а€вк, ¬.».Ќаодвев. √.Ќ.ƒжкеио, ¬. .“аражанов. √вввд i ищцшитрачесьое изучение cetteааа рвдвчдогого аахваха нейтронов с R, Ђ2,7 ма¬ fi^TV ї*ї г.

п ј.√.¬горов, ¬.√.¬вдоввсої, —.ј.—идорв€жо, √.≈.вупш, ƒ.ƒрмх€, ѕ. овврх. Ќамерение внтвнсмвноствв ’ -аалученд€ в /-Ђввито* с ввергшей 23,975 ка¬ пра распаде * S n.... 95 ¬.ј.јгвм, ¬.—.Ѕеллве€хо, ¬.ј.∆вхтоножская, ј.ј. лхошков.

–асам ! 96 ј.ћ.≈горов, Ќ.ј. оадуров, ¬.≈.’огвнов, ¬.¬.Ќарпаюа, —.Ћ.—ахаров, Ќ.ј.—уахов, D.I.Xuoa, ’.Ѕервер, t.Xoiaep, «—÷раахамбах. 1аетжм /-жвантк ва реажцка l ( n, J Q.... 101 ћ.ј. оцдуров, ѕ.ј.—уахов, Ё.».Ќдорова, ћ.Ѕогданов€ч, √.Ѕарро, ’.√.Ѕераар, –.Ѕржссо, —. ерр. ∆ е с т е /-квант 1Ё5 13 аа раажвв€ — а ( п, / ) а уровнв €дра * с Ђ ё« ¬.ј. иатмсо, ».¬.¬окэ€енжо, ј.¬.аурїЂн, ≈.ј.Ўнмавовв€. ќб

Ц  Ц  Ц

16 апрел€, среда, 15 €.

—екци€ техника €дерно! спектроскопии Ѕ.ј.¬есна, ¬.¬.»ванов, ».—.ќкунеї, ј.ћ.—мотрицхнй, ≈.¬.»ульгина. ”величение бнстроденстин€ амплитудного анализатора импульсов 514 ƒокладчик ≈.¬.Ўульгина ( 10 ю н. ) ¬.Ѕ.Ѕрудаикн, ¬.√.—анд€ювсжв¬, Ќ.».–ухадэе, ¬.».ѕичиц.

—елекцщ€ зар€женных част€ц в полупроводвжкових детекто≠ рах оо временным характеристикам анализируемых импульсов 515 ƒокладчвж ¬.Ѕ.Ѕруданжн ( 10 мак. ) ¬.Ќ.ѕокровский, ».ј.÷ростаков, ÷.¬ылоа, ¬.ѕ.„ист€ков.

ќ вли€нии приборной формы лини€ на оценки массы автинеитршно м бета-распада трити€ 516 ƒокладчик ».ј.ѕростаков ( 10 юга. ) ≈.ј.#ролов. 3,5-метровый аревипролетннй альфа-спектрометр с детекторами на основе микроиаиаль€ых пластин (10 м и. ) 517

ќбъединенный доклад:

ј.¬.Ќуэ€иче€но, ¬.Ќ.ƒебвдеї, √.».ќнименко, ¬.Ќ.—ур€ин, ¬.≈.“ер-Ќерсес€нц, ¬.ј.—околов, ј.Ќ.—ипев. √амма-спектро≠ метр на основе сцинтилл€тора ¬а? 516 ј.¬Ћдгвпкм≈ о, ¬.Ќ.лебедеї, √.ћ.ќнмвевко, ¬.Ќ.—урижн.

—пектрометрические характеристики сцнитши€торов высокой плотности 519 ƒокладчик ¬.≈.“ер-Ќерсес€нц ( 10 пин. } ».Ќ.¬Чцвский, ¬.Ќ.√авр€хга, –.√.ќфенгецке€, ё.¬.ѕатлань, ¬.ј.—идоренко, ».ѕ.“качук, ¬.¬.“рижин. —пектрометр дл€ многомерно! /-спектроскопии на базе микро-«¬ћ CM-I300.. 520 ƒокладчик ».ѕ.“качук ( стенд )

Ц  Ц  Ц

сти установки ј–√”— €ра регистраци€ каскадных гами€квавтов 52¬ Ќ.

Ќ.Ѕ€б€мвов, ¬.—.лд€мов, —.ј.—тародубов. Ќалоглвл бетасиеггрометр с xaotHol фокусировкаї € воз€цвовно„увств€теп€мм детектором в фокально! плоскости S ¬. .Ѕасенко,  .√. омарсиа.¬.≈. мкутскиї, —.Ћ.—итько, ћ.».—хопм. B.A.Ienemto. »сследование CBOICTB комб€ни^ова€них детекторов рентгеновского излучени€, со≠ сто€щих €а сц€€т€хл€тора € фотоприемк€кї 530 ¬.#. у€н€рук. ќ некоторых особенност€х регистраци€ т€жела зар€женных частиц полупроводкикоинмн детекторами 531 Ё « о Ђ ї 134 16 апрел€, среда, 15 ч.

—екци€ €дерных овахц€*. 3 (эксперимент).

Ћ.ј.√оловач, ¬.».√ранцеа, ¬.¬.«еркин, ¬.». онфедеретенко, 0.ї.Ќемец, –.√.ќфв€гвндвв, ќ.џ.ќоворозниж, Ѕ.ј.–уденко, ¬.ј.—тепанвнко, Ѕ.√.—тружко, ј.џ.Ў€длмх. »сследование механизмов расцеплени€ дейтрона на дейтроне при эвїогю1 пучка 50 ћэ¬ 316 ƒ о ы а д а к ¬.». онфедерате€жо ( 10 и ш. )

ќбъединенный доклад:

ќ.¬.Ѕочкарев, ј.ј. ормвниннлков, g.A. узьмин, ».√.ћуха, ј.ј.ќглоблин, Ћ.¬.„улков, √.Ѕ.яньков. Ёмисси€ Ќе из возбужденного состо€ни€ „«е 317 ќ.¬.Ѕочкарев, ј.ј. орменкнников, ≈.ј. узьмин, ».√.муха, ј.ј.ќглоблин, Ћ.¬.„улков, √.Ѕ.янъков. Ёмисси€ "динейтроиа" аз возбужденного состо€ни€ €дра ∞Ќе 318 Ћ.ј. орве€хннихов, Ћ.¬.„улков. Ќекоторые вопросы механиз≠ ма последовательного распада 319 ƒокладчик ».√.ћуха ( 10 мкн. ) —.Ќ.ѕаа€енко, ».ќ.¬асильев, ј.—.√асс, ¬.ј.Ќива, ¬.».ћедве≠ дев, ¬.ћ.÷ум€, ¬.ј.”скх, ƒ.ћ.¬адлнх.  инематически полни! а€алаэ реакци€ (d.w) Х (d,t) при взаимодей≠ стви€ дейтронов с энергией 13,6 Ќэ¬ с €драм* Tte 320 ƒокхадчжк D.H.ѕавленко ( 10 мкн. )

ќбъедж€еншй доклад:

Ћ.¬.ƒубар, ƒ.¬.≈леукенов, 0.4.Ќемец, ∆.».—лвсаренко, ¬.¬.“окаревский, Ќ.ѕ.≈рауц. ѕолни сечени€ реакций взаимодействи€ альфа-частиц с €драми берилли€ и угле≠ рода 321 Ћ.¬.ƒубар, ƒ.¬.≈леукенов, 0.4.Ќемец, ƒ.».—лвсаренко.

¬.¬.“окаревский, Ќ.ѕ.ёркуц. »зучение волна сечений реакций на €драх с замкнутой нейтронной оболочкой Ђ7/2 « ƒокладчик Ћ.».—лвсаренко 10 мкн. ) ¬.».√ранцвв, ¬.Ќ.ƒмитренко, ».ѕ.ƒр€паченко, ћ.¬.≈вланов, ё.¬. оанрь, 0.Ђ.Ќемец, Ѕ.ј.–уденко, Ќ.¬.—околов.

–асцепление дейтронов с энергией 48,5 ћэ¬ при вза≠ имодействии с €драми ^ i и Bi 323 ƒокладчик Ѕ.ј.–уденко ( 10 мин. ) Ѕ.».¬одхов, r.A.KoJoЧwent. E. I. I u o m M, ∆.ƒ.кашмвсхав, ¬.¬.ѕооої, ¬.ƒ.їсвЧвстп, ¬.ƒ.„а€ов. ќ радаап€о€амх переходи, тепрово€аамввж ааехтрорас€ищен м Ђдар i i am тратой а тмї а оеаоаам состожжжв.... 344 ƒоыадчнх √.ј.ƒадвЧеааƒ 10 м т.

) 064 идаввшв» доклад:

¬.¬.¬вржамов, Ѕ.—.мвха€ов, јЋ.„ер€швв, –.ј.Ёрвмвии.

јмина а оца€жа сечена€ жа€алов фотораевмохенв€ €дра 7x4 в обхаств гвга€тского резонанса 345 Ѕ.—.мвха€ов, ».ћ. ашггонов, ¬.».нокеев. »ссхвдовавве жонжуреацвн (/,р) в (/,n) реакций на самосопр€жвнннх €драх 346 Ѕ.—.ѕаханов, ».ћ. апатонов, ¬.».иожеев, ».ћ.Ћвсжарев.

ћетод оценка парпвалыдд сечена* фото€дершх реакци€.. 347 ƒокладчик ¬.».ћокеее ( ё ют. ) ¬.ќ.¬асвдьев, ¬.¬.«ерхш, ¬.ј. вва, ¬.».Ќедаедеа, ¬.Ќ.ѕавхенко, ¬.ћ.ѕугач, 1.».Ѕарабаш. ¬озбуждение Х рас≠ 7 в пад состо€ни€ L i " (4,63) реакци€х 7 Ў d Х %Х-ї Ђ., + џ (4,63)-їЂ + t Х х и 1 *Х b i - ї Ђ Х I i " (*,бэ)-їЂ Х t Х Ђ 324

Ц  Ц  Ц

ƒокладчик ».–.√удаиов ( сте€д ) ».Ќ.÷ухт€па, √.ј.яеоф€хов, ј.≈.ƒе€€сої, –.ѕ.Ќолахас, ¬.—.—адковскив.. «асаженноеї магк€тшх подсосто€кив уровн€ Z* прв рассе€нна * -частиц на €дра **— в рамках метода св€занна каналов 326 ƒокладчик √.ј.#еофадої ( стенд ) ¬.ƒ.—ара€а, ».Ќ.«алвбовсккн. ѕр€ма€ меха€€зм в реакц€в %— Ќа,р) 1е п|* ваших энерги€х 327 ƒокладчик ¬.ƒ.—аравд ( ете€д )

ќоъедшшЧƒ доклад:

ј.¬.—мвр€ов, ј.¬.јнтропов, ѕ.ќ.«аруб€€. –ожь пр€мого иехак€аиа в гхувоюмеупругои рассе€наї ы -частиц с е€ергие€ около 24 ћэ¬ на потопах нахала 326 ј.¬.—мвр€ов, ј.≈.јнтропов, ѕ.ќ.«арубим. »зотопическа€ зависимостъ эмиссии протонов, образовавшихс€ при взаимодействии *-частиц с энергией осою 24 ћз¬ с взотопаї* никел€ 329 ƒокладчик Ћ.¬.—мирнов ( стенд ) Ќ.“.Ѕуртебаев, ј.ƒ.ƒуйсебаев, √.Ќ.»ванов, ¬.». анааевич, ¬.√.—ухаревский, ¬.ј.’айнкн. »сследование механизмов реакций iX,г") и —т.оќ на €драх ј 1, ^ i, 0 o,

Ц  Ц  Ц

ј.ј.’омич, Ќ.√.¬евченко, ј.¬.Ѕуки, ¬.Ќ.ѕоликук, “.—.Ќа≠ зарова, ¬.¬. азанью, ¬.». уприков, —.Ќ.–анвк.

–азличие в параметрах распределени€ плотности зар€≠ да изотопов Tot/S.eo.eagg удруроро рассе€ни€ и

Ц  Ц  Ц

17 апрел€, четверг, 9 ч. 30 мин.

—екци€ €дерных реакций. 4 (эксперимент и теори€).

ќбъединенный доклад:

ё.ј.√лухов, ≈.». оа€й, Ќ.—.Ћуцай, —.√.мавкаров, ≈.—.Ќи≠ кольский, ј.“.–удчик, —.Ѕ.—акута,  .‘.”стхменков.

”пругое и неупругое рассе€ние ионов 'Li на €драх l i, %., — 370 ё.ј.√лухов, ≈.». оахй, ё.√.Ќашхаров, E.D.Ќикольский, ј.“.–удчик, —.Ѕ.—акута,  .‘.”стименков. –еакции двухнуклонных передач Ћ а, ? ¬ е ) на €драх ^џ, ^вв, —.... 371

0.4.Ќемец, ј.“.–удчик, ј.ј.Ўмдов, ќ.ё.√оршов, ќ.ј.ѕонкратенко, ј.¬.Ўустов. ¬ыход дейтронов, тритонов и €дер ^Ќе ив реакции џ + “1 при ≈ Ђ150 Ќэ¬ ; 372

Ц  Ц  Ц

—.ё.Ќум. –а€деле€м аиадов пр€мого € стат€стмческого мвгававмпв € реа€да€т с про€авашю€ сп€вовой струхтуро€ пр€ а€€х€м #€уктуацкй €дервых сечаах€ 464 —.».¬мдруг-¬ласе€кп, ј.». овеаемхо, —.¬.¬ун, ».ё.÷ехмветраи€о. мдввгвфакииш проа€аушмо! структуры в раа€од€ € вр€сутстаа€ стетвет€часках флуктуаци€ ƒокладах* C.D.Kyx ( 10 май. )  .ј.√р€дЧ1, Ќ.«.ƒаравв), ¬.Ѕ.—убботми, —.Ќ.йадавв. ќ фораї

Ђ-частичного ютеиц€ада € реакци€х пр€мї* ч-передана.. 486 ƒокладчик —.Ќ.€адем ( 10 мн€. ) ё.ј.ѕоадн€коа,  .ќ.“ереиецкий. –асчет полей сечени€ периферийных процессов в модели упругого рассе≠ €ни€ сложных частиц с граничаї* услови€ми типа сход€щихс€ волн 487 ƒокладчик ё.ј.ѕоздн€ков ( 10 мин. ) Ё.».ƒубовой, √.».„итаназа. “еори€ упругого и веупругого рассе€ни€ фотонов ј/,/')ј с возбужденнее €дра в дискретном спектре 48¬ ¬.¬. омаров, ј.Ќ.ѕопова. Ћокализованные состо€ни€ многочастичмнх €дерных систем с нулевой слюсктельной энергией 489 ¬.¬. омароа, ј.ѕ.“ришввко. ¬еро€тность D- состо€ни€ в дейтроие по /ушшм элехтроразва€а 490

ј.¬.јфавасьеї. –ел€тивистски инвариантный анализ вол€€влени€ в реакции элепрорасаишмню:

. у порога 491 A.H.CatpoHOB. –олї кулоновского взаимодействи€ в форми≠ ровании околопорогового резонанса в ррп-системе ≈.Ѕ.леиаии, ј.ƒ.#урса. йеномейолог€ческий сепарабвльный ии-поте€ц€ал с гауссовсккн формфакторои 493 ј.ј.√ои, —.ћ.ƒоркин, Ѕ.∆.–езнкк, ј.ё.”мников. –еакци€ d(e,e'p)a и шастикваркоане конфигурации в дейтроне.. Х 494 —.ƒ.Ѕааааов, ¬.ћ.Ѕеле€ымй, √.‘.вилишюв. ќ состо€ни€х непрерывного спектра i i Ќ.#.√оаованова, ¬.»скра. ѕроцессы образовани€ нестабиль≠ ных систем в €драх с вылетом быстрых частиц назад 496 ≈.».»сиатов, ≈.ћ.ё€€ри, ¬. .“артаковский, ѕэк & ѕен.

¬ли€ние короткодежстаусших HI -коррел€ций на рас≠ 49?

се€ние нуклонов дейтронами ¬.≈.1^зьажчев, ¬.¬.ѕересыпкин. ¬кгсохов€ергет€ческое рас≠ се€ние в системе трех адронов я.ј.Ѕердииков, ј.Ќ.ћахов, ¬.».ќстроумов, —.¬.Ћистов.

¬еаимодайствиа  *-мево€оа промежуточных анергий с 43 и * ’ а. ќптическа€ модель 499 ќ.ћ. н€еьков. Ќуклон-€уклоннне обманные коррел€ции и изовекторша нуклон-€дерные взаимодействи€ 5—„) ¬.Ќ.Ѕрагин, ¬.ј.√арееа, Ћ.—.ƒемыпюва, —.Ќ.≈рмов, ѕ.ѕ. оров€н. –азложение ьшштудн вар€дово-обнииви реакций на дахь€св к Ћивниї компоненте 501 ћ.¬.≈влааов, ј.ћ.—охолов. ƒифракционный аспект процессов фрагментации легких ионов в €дерных реакци€х 502 ј.ƒ.ѕолоаов, ѕ.¬.—коробогаэов, ¬. .“артаковскай. ¬д€€нве ' деформируемое** €дер не. дифракционное рассе€ние мей~ тро€ов 1пхїив€уточной энергии Ѕ ќ.¬. о€ыюш, Ё.ј.–удак. ќб учете межрезонаасвой интерфе≠ ренции дл€ s -нейтронов –.Ќабесас, √.ћмхо, ‘.√арси€. ”чет вклада пр€мого меха≠ низма в сечение неупругого рассе€ни€ быстрых нейтро≠ нов на €драх „ * " ? * * 505 —.¬.Ѕереаовсхий, ј.ѕ.—оэник. 0 пол€ризационных состо€ни≠ €х ансохомергепгаеских дейтронов в упругом €дерном рассе€нии 507 ¬.¬.ѕилнпенжо, ј.ѕ.—оэник. ќ вли€нии параметров нуклонвуклонного взаимодействие на полжр€эационнне характеристики протон-€дерного рассе€ни€ 608 ј.».¬довиж, ј.¬.√оловыи, ».».Ћоадаков. –оль^оомекннх про≠ цессов в реакци€х выбивани€ кластеров протонами средних энергий 509 Ѕ. . ериисв, ¬.Ќ.јхнэаде, ѕднаетис ¬урас, ј.».Ёлыавхара.

”пругое веитриио-€дер€ов рассе€ние и природа нейтрино. 510 я.—.√улкарої, ћ.√. аримов, 1.ƒ.ѕинхус. ѕютаосш зар€да и октупмъний формфактор €дра s 5II ».¬.»вааков, —.√. адме€скжй. —пектры быстры* частиц, воэ€икавцих при поглощени€ медленных 7√ ~ - меэо€ов.... 512 —.√. адмеиский, ¬Ћ.–атис, —.ј.—амариш. »нклюзивные реакци€ (е,Ђ'а) в области промежуточннх энергий ( ¬, - 0, 1 √ї¬) 513

Ц  Ц  Ц

4 «лжмл 1 3 4 17 апрел€, четверг, 15 ч.

ќоаупхекар€ое заседаете. I.

—.ј.Ѕерек€оа, ј.¬. уа€€ченхо, √.ћ.ќгавввихо, ¬.¬.ќалвпевхо.

–адужное рассеивав в лдерншс процессах 47?

ƒокаад€€к ё.ј.Ѕервжио! ( 20 а в. ) ХХј.√ареев, ј.—.ƒемь€нова, —.Ќ.ўраюв.ј.ј.ќгаоолв€. зученве эф≠ фектов прмомжеаж€ в гваэаупругвх процессах с Ћиванаї ао€ааа ƒокладах ј.—.ƒемь€€ова ( 20 ш. ) Ќ.—.√о€овкоа, ¬.«.√ольдберг. ¬залшеэдействве полут€желых аоаов с легхаив €драми (современное состо€нае проблемы а перспект€вы асследоаа€а€ хваавмолекул€р€ых.состо€ла!

ƒохладчхк ¬.«.√ольдберг ( 20 ма€. )  .ј.√раднев, Ѕ.¬.ƒа€влан, ћ.¬.∆ужов. »эуче€€е квазвмолвжул€р€вк состо€ла! €ра взавмодевстви€ т€желых вопов с €драм 478 ƒокладах  .ј.√рвднев ( 20 ма€. ) –.¬.ƒаолос, —.ѕ.»ваиова, ј. .Ќасвров. ƒв€вивка глубохонеупругвх столкновение,, эмиссв€ нуклонов а мвогонужлонв и передал 479 ƒокладч€х —.ѕ.»ваиова ( 20 ваш. ) ¬.¬.¬олков. ѕроцессы полного сжв€€€€ €дер в свете внформац€х о вва€моде€ствви €дер, полученной пра авучеивв глубохоиеупругвх передач ( 20 ма€. ) 17 апрел€, четверг, 15 ч.

ѕолуплепарвов засада; 2.

Ќ.—.«еленска€, ».Ѕ.“еплое. ќпрвдвлв€ве ьодвльво-лезав€с€мых харектервствх вовбуждекшх состо€лаї €дер путем всследова€€€ угловых хоррел€цва хо€еч€ых часта€ а /-квантов 580 ƒовладчвх Ќ.—.«еле€сха€ ( 20 мал. ) Ѕ.Ѕ.¬овпеховсх€в, ¬.√.«елвв€нсхля, ƒ.Ќ.Ќахолевхо, —.√.ѕопов, ƒ. . “опорков. Ќовое поколеюї экспериментов по рассе€€ ї электронов €а €драх ƒокладах —.√.ѕопов ( 20 ма€. ) Ѕ.».Ѕерц, ≈.¬.»ноши, Ќ.ј.Ўл€хов. —амосогласованна€ модель колебјтвхыю-арацатмывв квадрулолно-оггуподьннх возсуадвша дафораированиих €дер ƒоюедчвж Ѕ.¬.»мпж€ ( 20 мш. ) ¬.џ.—трутшасжмѕ, —.ћ.¬ыдруг-¬ласаико, ¬.ё.ƒв€асов.

#.ј.ћва€їк ј.√.ћагвар. Kbjuamneoe днхаижа в |

Ц  Ц  Ц

ќѕ–¬ƒ№Ћ≈Ќ»≈ — ѕќћќў№ї “ќ–ћќ«Ќќ√ќ »«Ћ”„≈Ќ»я ¬–≈ћ≈Ќ ∆»«Ќ» –≈«ќ≠

ЌјЌ—Ќџ’ —ќ—“ќяЌ»… 3,511. 3/2" » 3,558 мэ¬, 5/2* яƒ–ј Ќ * Ќ.¬.≈ремин, ¬.‘.—трижов, ј.Ђ.“уликов — использованием метода тормозного излучени€, основанного на измерении энергетических спектров тормозных фотонов в совпадени€х с продуктами реакци€ /I/, произведено исследование энергетической зависимости времен аизни составного €дра образующегос€ при упругом рассе€нии протонов с энергией 1,7 ћэ¬ на €драх " х в окре≠ стности двух близлежащих резонансных состо€ний 3,511 ћэ¬, 3/2" и + 3,558 Ќэ¬, 5/2.

–егистраци€ тормозных фотонов осуществл€лась с помощью сцинтилл€ционного 5а1-детехтора в направлении,перпендикул€рном плоско≠ сти реакции,а упруго рассе€нные протоны регистрировались на углах 80 и 160∞ в с.ц.и..–азревапее врем€ методики р-^-совпадения„ќ не.

Ќа основе экспериментальных данных было произведено определе≠ ние энергетических зависимостей фазы рассе€ни€ и времени протека≠ ни€ €дерной реакции —(р,р) в интервале энергий возбуждени€ соста≠ вного €дра 3,470-3,625 ћэ¬. Ќаб€вдаетс€ удовлетворительное согла≠ сие полученных энергетических зависимостей с результатами в-матричного расчета фазы рассе€ни€ и времени лизни составного €дра ^**.

ћаксимальные значени€ времен жизни резонансных состо€ний 3,511 ћэ¬ 3/2" и 3,55fl ћэ¬, 5/2* €дра Ќ *, равные (√,5*8Ђ?)10" ∞ и, CU ( I, 9 3 Q | ) I 0 " с,согласуютс€ со значени€ми времен ж€э€а, полученї

ными из соотношени€ “ =2№/ √ на основе фазового анализа угловых распределений.упруго рассе€нных протонов / 2 /

1. –еа№№аса ¬. at * 1. –№?ї. ¬ат., 1960, ї.ї, –.365.

2. Armstrong J.—. et al. Pbja.fiev., 1966, т.1*4, p.82J.

¬–≈ћ≈Ќј ∆»«Ќ» ¬ќ«Ѕ”∆ƒ≈ЌЌџ’ ”–ќ¬Ќ≈… **

ћ. .√еоргиева, ƒ.¬.≈лен€ов, √.’.“умбев Ќа реакторе »–“-2000 продолжались измерени€ времен жизни €дер≠ ных уровней,возбуждаемых в реакции (п.п'Ћ ва быстрых нейтронах.

ѕримен€лс€ метод ослаблени€ доплеровсхого сдвига энергии Jf-хвантов ћетодика эксперимента описана в /”.

¬рем€ жизни уровн€ с энергией 5106 хэ¬ € д р а !, наход€щегос€ Iz в соединении c o o n y,, равно (I,4j0,5)I0" c. ƒл€ времен жиэнн уровней 2313, 3944 и 5697 получены оценки: I,3 √ќ", :10" и с 7 I 0 " с, соответственно.

ƒл€ обработки экспериментальных данных примен€лась стандарт≠ на€ теори€ Ѕлаугрунда /2/ дл€ неоднородной тормоз€щей среды без коррекций f, f и каскадного заселени€ с вышележащих уровней.

e n

1. D.Elenkbr, D.Lefteror, G.Toumbev. Ќѕ—, 1964, v. 2 2 8, p. 6 2.

2. A.E.Blaugrund. яис1. –№ув., Ћ966, v. 8 8, р. 5 0 1.

Ц  Ц  Ц

–.¬.Ѕегжамоа, ƒ.ј.√ладыиев, ќ.».Ќобилов, √.ј. улабдуллаев, √.”саанова –езультаты исследований резонансного рассе€ни€ (––) / квантов показали р€д интересных особенностей / 1, 2 / : хот€ число случаев и сечение резонансного рассе€ни€ растут дл€ магических и эколоиагических €дер,в некоторых магических €драх, как %, ft, Y и др.,не обнаружено ––; не про€вл€етс€ славна€ зависииость энергии и сеченв€ рассе€нного г-излучени€ от массо≠ вого числа ј, что противоречит экспериментальным результатам по гигантскому диполыюму резонансу и др.

¬ насто€щей работе на установке / 3 / продолжены €сследов'.ни€ –– /-квантов на различных €драх /1,2/. Ќа спектрах рассе≠ €нного /-излучени€ впервые обнаружено возбуждение уровней с энергией 6104 ке¬ в €драх Iї, Y. ћп,є ; 5097, 6190 кэ¬ в – и 4418 кэ¬ в ^— при –– /-квантов, образующихс€ в реакции " ( " ї / ) t * ( ", / ) и бЂ ( в, / ) соответственно. ќбработка /-спектров производилась с использованием модулей из библио≠ теки сметами обработки спектрометрической информации — — / 4 /.

ќ методом сравнени€ спектров рассе€нного /-излучени€ от резонансного Х нереэонансного рассеивателей определено аффек≠ тивное поперечное сечение –– /-квантов с энергией 6104 кэ¬ на €драх 1в, ”, ћп и Hi: 240+30, 180+20, 300+40, 230+30, 5087 € 6190 кэ¬ на €драх –б ; ~ 170+25; 250+30 и 4418~ка¬ и на €драх *т5 ; 200+25 иб соответственно.

ќбнаружение резонансного возбуждени€ уровн€ ” свиде≠ тельствует о том, что дл€ получени€ наиболее полной мартини ћ¬»—»ћќ—“я оечени€ и числа случаев –– от массового числа ј не≠ обходимы дальнейшие исследовани€ атого процесса с применением различных {и, / источников.

1. –.Ѕ.Ѕегжашї и €р. »зв.јЌ ———–, сер.физ., 1962, т.46, 57.

2. ќ’. обклов. јвтореферат канд.дисс. “ашкент, 1964.

3. ќ.ў. обилов.’”-рвш.конф.молоднх физиков,“ашкент,I978.C.157.

4. √Ћ.Ѕутпева € др. ѕрепринт ќ»я».–ё-81-58, ƒубна, 1981.

» — ≈ ќ ј » ¬(≈2) /-ѕ≈–ёёƒќ¬ ¬ f e l —Ћƒ ¬Ќ ≈ 2n.

—.√. ос€кƒ. . ашзов.Ћ.¬Ћекулгтаа Ќа реакторе ¬¬–-  јЌ  аз——– в теакшш (п,п'/) определены веро€тности /-переходов в Ёв ж Zn.. –асчеты энергетического спектра Х ве€ган ¬(≈2) этих нуклидов со динамической коллектив≠ ной подал / I / показали, что структура €дер ∞ ' f t и ^пудовлетворительно описываетс€ в ранках ƒ»1.

Ц  Ц  Ц

похьэ;юцей прецизионный анапиз форм J"-линий / I /. ¬ последней случае использовалс€ германиевый детектор объемом 160 см и разрешением 1, 9 кэ¬ на линии 1332 вэ¬. ѕолученные результаты представлены соответственно в 3 и 4 столбцах таблицы. ¬ 5 стол≠ бце приведены значени€ ¬ — ≈ 2 ) ^., вычисленные на основе наша измерени€ t, в 6 столбце - результаты вычислений по модели взаимодействующих бозонов Ќ¬Ѕ-I / 2 /, в 7 - значени€ ¬ ( ≈ 2 ), п о ≠ лученные в опытах 8 - ёлетней давности / 3 /. »з таблицы видно, что новые данные о 1 существенно лучие описываютс€ HBE-I, за исключением наиболее высокоспиновых состо€ний 1 4 * и 1 3 ", г д е, веро€тно, сказываетс€ вли€ние квазичастичвых возбуждени€, не учитываемых в расчетах.

Ц  Ц  Ц

¬.√. иптилмй, ».’Ћеиберг, Ћ.ј.–ассади€, ».Ќ.„угунов »змерена ” ƒ-лучей, испускаемых возбужденными в ( ы., 2ї )   реакци€ состо€ний €дра ∞ S e. Ёнерги€ о—-часгкц составл€ла 19.5 ћэ¬. √амма-лучи регистрировались двум€ 6е(№;)-детенторами объемом 40 и 50 c i r, которые располагали под углами &,= 0 и ¬о = 90∞ к направлению пучка. Ќакопление информации производилось с помощью установка многомерных ^-совпадении, используемой дл€ исследовани€ схемы распада €дра 5 е / I /. «а врем€ эксперимента накоплено ~6 10 событий.

¬ вашей работе ” jf-лучей изучена кз основе измерени€ отноше≠   ни€ R = W ( 0 ∞, 9 0 ∞ ) / W ( 90∞, 0 ∞ ). ¬ таблице представлены энер≠ гии /-переходов, сливы уровней исследуемых каскадов, эксперимеитальны"; величины R Д и расчетные значени€ R.( 5 ^, 5 ^ ), 3KC

Ц  Ц  Ц

їTtcoR Ђ. јжгврмм программы позвол€ет вычвса€ть значени€ R дх€ каскада с задавша€ значение коэффициентов смвса ц в п польноствї Sj в %2 ваб€лдавмнх /-переходов, а вайе аав€оамостї R (oxcty Jj) в двапазове o-rc+gj^ :

-80∞ с вагон 10∞(о^ фиксировано). ¬еличина R может быть вычислена дх€ любо! геомет≠.

ри€ опыта с полным чвслом переходов в €аскаде ве более 20.

ѕоказано, что несмотр€ вв относвтель&о больше погревностн результатов вамере€м€ ” , в р€де случаев привлечение даввнх ѕ окааываето€ €олезкин прн определена* спавов уровне!, значена!S в устравеввв веодвоаввчвостм в выборе величавы S, котора€, обычно, амвет место прн авалвае данных “–.

I. «обов ј.≈.,  иптвш! 2*.√., ».’.Ћамберг в др. »«в. 1U ———– —ер.фвв., 1984, т.48, C.I878.

Ў”Ќ ≈–Ў≈ »«ћ≈–≈Ќ»я ¬–≈ћ≈Ќ ’»«Ќ» ¬ќ«Ѕ”∆ƒ≈ЌЌџ’ —ќ—“ќяЌ»… ¬гU.4.KJдо€ров, ».’.1вмберг, A.i.ѕастернак, ƒ.ј.–аосадвн, ».ƒвркат, ƒ.¬автар, ƒ.‘увкв.

¬ работе / I / па основе схамн распада, вэучвнво! в / 2 /, б е и а з мерены времена жазвн возбужденных состо€ни€ Ѕг, засежаамнх в 5 I реакцаа ^ Ca( *AT,p2rt'f). —жожна€ структура f -спектра этого €дра, которна содержи много бжввхах по энергп гаввв (зто вы€снвжось позднее при азученвв реакцаа (,рпр) с помощьї рент≠ геновского спектрометра), потребована повторных тщатеаьв€х азваренм! г с помощью спектрометра высокого разрешени€. ¬ опытах исзохьзовахс€ германвевыя детахтор объемом 70 см* а разрамнаем 2,0 кэ¬ на хавав 1332 Ђэ¬. f-спектры регастраравахвсь пра рас≠ сто€ни€х между маавны) м плунжером, равных, соответственно 8, 30, 100, 300 а 1000 мкм. мавены) сжужила фоаьга — а то€щввов 0,7 мг/см. –езультаты «≈спершента пожучены на основе а€ажааа форм дошшаравск€х f-€вна! / 3 /. ѕолученные знатна€ Џ п р и е ≠ дены в таблице. ¬ сиучае уровней 33?. 467, 883 а 1025 кэ¬ ре≠ зультата работы / I / существенно уточнены. Ћенные дх€ уровне* 426, 584 м 988 кэ¬ пожучены впервые.

Ц  Ц  Ц

мильтониана позвол€ет исключить вне два параметра. ѕрограмма ра≠ счетов заключайс€ в переборе двух оставшеес€ независимых пара≠ метров, например, ≈ a Vjg, вычислении на каждом ваге значений V T. V M F J, компонент собственных ‘ункций уравнени€ (1^=6-'

Ц  Ц  Ц

рассчитанными аз теори€ составного €дра в рамках формализма ’аузера-‘ешбаха-ћо€дауэра опралеленн и уточнены спины 9 возбуаденннх состожий (*).

«начени€ P найдэнн да€ набора сшшов 3%, составленного s по данным работ / 1, 2 / и насто€щих исследований.

Ц  Ц  Ц

ми Pf ( J f - J ), рассчитанными по статистической модели составного €дра / I /, определены спины возбужденных состо€ний, / € / - оойлйачены значени€ «“ Х уточненные или найденные впер≠ вые в данной работе.

Ц  Ц  Ц

I. »мдауэр ѕ.ј. ћетоды опенки чперннх данных, ћ.: Ћтомиздах, 1977, вып.1, 0.9.

”√Ћќ¬џ≈ /-/   ќ – – ≈ ¬ ƒ » ¬ ƒ÷–≈ " "   √ ј.јкбаров, Ѕ.»брагимов, ». . ульд€анов, ј.ћ.÷уминов, –.–ажаббаев Ќа четырехдетекторном коррел€ционном /-спектрометре прове≠ дены измерени€ угловых коррел€ций каскадных /-излучений при рас≠ паде ^¬гЧ2? г. –адиоактивный источник ^ B f получен облуче≠ нием естественной смеси изотопов брома на реакторе ¬¬–-—џ »я јЌ ”з——–, при потоке тепловых нейтронов ~ »змерени€ угловых коррел€ций проводились при настройке диф≠ ференциальных дискриминаторов на энергию 776 нэ¬. ¬ полученных спектрах совпадений учитывались вклады комптоновского распреде≠ лени€ и случайных совпадений. ¬ конечные результаты вводились поправки на геометрии эксперимента. «начени€ коэффициентов кор≠ рел€ции приведены в таблице.

Ц  Ц  Ц

ѕри проведении анализа результатов методом јрнса-¬иденбека предполагалось, что переход 776 кэ¬ €вл€етс€ чистым квадрупольным. ¬ результате измерений определены коэффициенты смешивани€ переходов 619, 696, 827 и 1317 нэ¬.

—войства ниэколежащих возбужденных состо€ний   √ обсуж≠ даютс€ в рамках квазичастично-фононной модели с учетом ангармо≠ нических эффектов. ѕолучено удовлетворительное согласие теоре≠ тических и экспериментальных величин дл€ энергий уровней и при≠ веденных веро€тностей электрических переходов.

Ц  Ц  Ц

3 5, 4 5, 5 5, 6 5, 9 0, 1 1 5 ∞ по отноиенио к пучку. ¬ результате совмест≠ ного анализа измерений ”–, функций возбуждени€ / I / и_времен жизни / 2, 3 / устзновлены квантовые характеристики ( J ' ) € коэф≠ фициенты смеск нультипольностей ( 5 ) f-переходов €дре –езультаты представлены в таблице.

Ц  Ц  Ц

1. ј.≈.Ёобов и др. ѕрепринт # Ў им.ј.‘.»оффе јЌ ———– ї967, Ћ. 1985

2. ј.≈.«обов и др. “езисы докл. ’’’” —овещани€ по €д.спектроскопи€ и структуре ат.€дра. Ћ.тЌаука, 1985, с.68.

3. ј.≈.«обов, ».’.Ћеиберг, ј.—. ииин. “езисы докл. ’’’” —оваї, по €д.спектроскопии и структуре ат.€дра, Ћ.-.Ќаука, 1985, с.69.

»«ћ≈–≈Ќ»≈ ¬–≈ћ≈Ќ Ћ!«Ќ» ”–ќ¬Ќ≈… яƒ–ј *  г ћ≈“ќƒќћ 0ƒ— ¬

2√-/-—0¬ƒјƒ≈Ќ»я’.

ј.≈.«обов, ј.Ћ.»зотов, ».’.Ћеиберг, ј.—.Ўшин, Ћ.ј.–ассадин, ….Ќ.„угунов.

–езультат измерени€ /-/-совладений в резкими 5е(о6,2гьƒ) *  г при ≈^ =23 »э¬ и углах расположени€ детекторов 6 = … =90∞ 4 г по от€опенг.ї к пучку /I/ использовены дл€ получени€ времен жиз≠ ни уровней (%) €дра ∞* ^. јнализировались допшгеровски уширен≠ ные формы линий ь парциальных спектрах,на основе комплекса прог≠ рамм /2/, корректно учитывавших конечный телесный угол детекто≠ ра, многократное рассе€ние и кинематический разброс €дер отдачи.

ѕолучены данные о временах жизни уровней: 2700 кэ¬ (Ev=802 кэ¬) - г =5(1) пс; 4350 кэ¬ (≈ї=?63 кэ¬) - г=0.45(15) пс;

4352 кэ¬ (Ej=I2D2 кэ¬) -1-I.5ig*І лс.

»змерение г дл€ этих уровней обычными методами /2/ затрудне≠ но сложным мулмишютным характером пр€мых спектров.

1. ј.≈.«обов, ј.Ћ.»зотов, ».’.Ћеиберг, ј.—.ћ»Ў»Ќ » др. ѕрепринт ‘“» им.ј.‘.»оффе јЌ ———– й 967, Ћ.:1985, 28 с.

2. ј.ј.ѕастернак, ».’.Ћемберг. ¬ кн.: —овременные методы €дерной спектроскопии 1984, Ћ.:Ќаука, 1935, с. 3.

CXEUA –ј—ѕјƒј яƒ–ј  г

ј.≈.«обов, ј.Ћ.»зотов, »ƒ.Ћемберг, ј.—.ћишин, Ћ.ј.–ассадин, ».Ќ.„угунов ¬озбужденные состо€ни€ €дра '  г засел€лись в реакции S e (ј, nJ). ѕроведены исследовани€ многоиерных /-/-совпадеЌ»… при ≈ =12.5 ћэ¬ и функций возбуждени€ при ≈ =10,12,14,16 Ћ

Ц  Ц  Ц

¬–≈ћ≈Ќј ∆»«Ќ» ”–—¬Ќ≈я яƒ–ј  с

ј.≈.«обов, ».’.Ћвмберг, ј.—.ћинин, ».Ќ.„угунов ¬ремена хиз€н (X ) уровней €дра   г, возбуждаемых в реалщи ∞ S e ( Ђ i, rvjf) npi ^. =12,5 Ќе¬, измерены на основе анализа дошивровскн умиренных форм линий / I /, использу€ схему распада, установленную в / 2 /. јнализировались формы линии, зарегистриро≠ ванных при углах в = ќ? 55? 90,∞ 135∞ но отвоиекив и пучку.

¬се результаты дл€ X, приведенные в таблице, получены впер≠ вые:

Ц  Ц  Ц

1. ј.ј.ќастервш, ».’.Ћемберг. ¬ кн.:—овременные методы €дерной спектроскопии 1984. Ћ.:Ќаука, 1965, с. «.

2. ј.≈.«обов, ј.Ћ.»зотов, ».’.Ћемберг, ј.—.ћипнн, ј.ј.–ассадин, ».Ќ.„угунов. Ќаст.сборник

Ц  Ц  Ц

»змерени€ выполнены при энергии пада чип- нейтронов 3 нэ¬.

¬ качестве образца использовалась двуокись обогащенного до 97,52 циркони€ - 90. HeO'i) детектор регистрировал /-излучение, вьиетаацее из образца под углом 125∞ к направлению падавшего потока нейтронов..

—ечени€ возбуждени€ I*-переходов реакции *∞Zr( п,л'4) опре≠ дел€лось относительно сечена€ возбуждени€ 4"-перехода 847 кэ¬ в x реакции Fe In,n'f).

Ц  Ц  Ц

0,05(1) 2318,9 4"-5

Ц  Ц  Ц

»эиерени угловые ^-коррел€ци€ в ЂЌо €з распада ""“с. –а диоахтнвннй источник *“'с (Tj/^52 € н. ) получалс€ в реакции (р,п) на циклотроне ”-120 » » ј ”——–. »эиерени проводились на яЌ автоматизированной установке G&-/fo3(rC) -детекторами. ¬ данных иэнеренв€х использовалс€ Ge-детектор разрешением 2.0 кэ¬ на /"-зт нмх к эффективностью 40’ относительно ћїЋя9-детектора.

–езультаты, полученные после введени€ поправок на геометрии и слу≠ чайные совпадени€, приведены в таблице.

Ц  Ц  Ц

* параметры смешивани€ дл€ второго перехода в каскаде.

”становлен спин возбужденного состо€ни€ 2740 кэ¬: I*. ќбсуж даетс€ природа возбужденных состо€ний

Ц  Ц  Ц

¬.Ћ.€геев, ¬.—.¬ел€веихо, ».Ќ.¬вимевс€€й, ¬.Ћ.делто€о€с€ив 94 Ђ “с »зучалась епектри /-лучей, сопровождавших / -распад (Tjє52 м ш. ). »сточ€аш "'"“с получа€сь Х реакци€ (р,и) на ми≠ шени молибдена, обогащенной изотопом »змерени€ вшолв€л€сь —е-детектором объемом 160 см* м разра€емам 2.0 кэ¬ на /"-ливн€х ∞∞—о. MJMIIIIBJHIBIPI /-переходов производилась so периоду полуреспада € Ђ8 анезиз€ изотопного состава м€меней. Ќаолида€ииес€ энер гам € отмосительнме интенсиваост€ /"-xyvei приведены в таблице.

Ц  Ц  Ц

“очность определени€ энергий √-лучей в навей работе состав €ла 0.1+0.3 €ї¬. ќбнаружено 18 нов€х /-переходов. Ќа основани€ //-совпадений, намеренных с помощьї GeXtJW-детежторов, суще≠ ственно расиире€а € утешитї схема распада ^ " “ с. ѕровод€тс€ об≠ сужденаї схемы уровней € природы €есоторнх воабужденнмх состо€ний »’¬ƒќ¬јЎ≈ – — ј ј ^џ& јѕƒ ¬.—.Ѕел€аеико, √.ƒ.Ѕороаенец, ».Ќ.¬€вмвсп*, ¬.ј.аелтонокстя ћетодом полуцровсд€пово* спектрос€оп€€ €сследоваж распад ^N1 (Tj/2^3 ч.) на уровн€ "т1о. »сточила получалась Х реако€€ (4,сќ ка потопе 2 г. ’змаре€и спектры /--дуче!, / / ' - с о ю а д в а й € угловжх jf)*--коррел€ци€. »змерени€ коррел€ци€ € совпадени€ про водились с помоцыо автоматизироваиной коррел€цио€иоя уставов** ва лш€ш с Ё ћ [ I ]. »спользовались Ge-детехтори объемом 5 с и к 160 ¬ см с рааре€е€ием 0.6 €зв ва /-лвни€ 122 к*¬ —о € 1.8 вз¬ €а ^ -л€н€€ 1333 €а¬ ∞%о. ѕолучеввые значени€ Ag, € ј ^ пр€идемн

Х табл€це.

Ц  Ц  Ц

ї 3,4да) были получены иэ реакции ( р, п ) облучением ми€еней, обогащенных (до ~~96’) изотопами а радионуклид I06Ђv^ ( T j ^ * 127лет) из реакции ( ", / ) облучением обогащен≠

Ц  Ц  Ц

ли спектры совпадени€  ’-€влучаний с /1722,4 кэ¬, раэр€аащий уромнь 2952 хе¬ а с / 1527,3 кэ¬, идущего с уровн€ 2757 кэ¬.

ѕри обработке спектров совпадений учитывали вклад импульсов совпадений от рентгеновских лучей, возникащих вследствие конверсии каскадных гамма-переходов.

¬ случае намерени€ –Д дл€ /-перехода на уровень 1771,3 Ioe кэ¬ W исследовали  ’-/ (722,9 кї¬)-совпадени€.

ѕосле соответствуйїї* обработки спектров совпадени€ полу≠ чены следуоине значащи –,: –Д(б18,1 кэ¬)Ђ0,876+0.026 дл€ ўи – (29б2хэ¬)-0,81—џ),028 и – (275кв¬)-ќ.654*ќ,031 дл€ " % и х к l06 PДU77I,3iїB) - 0,820*р,030 дл€ W.

I. Ѕегханов –.≈., √ладммев ƒ.ј. и др. ѕрепринт Ў All ”з——–, P-I-4, “амкент,.1979.

Ў √ Ќ » Ћ ћ ≈ liCKEHIU ё Ў ў Ў „ я   —ќ—“ќяЌ»…

ѕ≈–≈’ќƒ»¬ яƒ≈–

ј.¬. узниченжо, ¬.Ќ.Ћебедев Ёкспериментальные значени€ g -факторов ннэгочастичных вы сохоспивовых состо€ний позвол€ют определить структуру этих со сто€ни€. ¬ том случае, когда структура состо€ние i J - факторы нуклонов, образующих эти состо€ни€, известны, провер€етс€ соот≠ ношение аддитивности магнитных моментов. — этой целью система тиэированн Q -факторы изомерны;, двух- и трехкваз€частич€кх со сто€ний переходных €дер Х области 100 ~ ј - 150, а также двух-, трех- и четнрехквазичастичных состо€ний €дер, ар€кыхаюцих к границе статической деформации ( ј =150 и ј - 190).

ѕри анализе многочастич€нх состо€ний €дер с ј - 100 - 150 г использовались одвочастичные значени€ в-фахторов с учетом вкла≠ да пол€ризации остова, мезошюго обмена и LS- взаимодействи€.

ѕоправки на пол€ризацию остова вычислены по теории сыеьлвани€ конфигураций дл€ параметра взаимодействи€ — -30 мэ¬ и с исполь≠ зованием потенциала гармонического осцилл€тора v остаточного взаимодействи€ в вид; Џ - функции. „исла заполнени€ соответст≠ вующих подоболочек получены из спектроскопических факторов.Ќаб≠ людаемые Q -факторы удовлетвор€ют соотнесению аддитивности. ќб≠ наруженное в р€де случаев нарушение этого соотношени€ удаетс€ + обменить примесью других конфигураций,например,дл€ ё,2975гз¬ ^ “ е - (Ђ№ч/2.*кч.; 15/2*, 1734 кэ¬ ј - т в а д — ^ д е ) *. ' Ё 19/Z-, 2796 кв¬ *ќЏЂ/2,**пЏ- Х II5 Sb 5"e V2 јнализ ќ -факторов многочастичных состо€ний €дер в окрест≠ ности ј Ђ 150 и 190 проведен с исиользованием g-факторов одночастичных состо€ний, вычисленных в рамках неадиабатичесхой ро торной модели, в которой €ви? учитываетс€ остаточное вза€мо действие в остове и св€зь нечетного нуклона с ним через корио лисою взаимодействие /I/. ’орошее согласие ^ ї. с Cj. ” к а ≠ а SKcn зывает на то, что соотношение аддитивности моиентов справедливо в этой области массовых чисел и может быть использовано дл€ ус≠ тановлени€ конфигураций €дерных состо€ний.

I. Ѕаэнат ћ.».. ѕ€тое Ќ.Ћ., „ерней H.rf. Ё„јя. 1974. ї-.4. с.941.

g -Ђј “ќ–ќ¬ г\ -состо€ний

јЌЎ« „≈“Ќќ-„≈“Ќџ’ яƒ≈– ¬ ќЅЋј—“»

A 44^2*76 56SNSH4 ј.¬. узниченко, ¬.Ќ.Ћебедев, √.Ќ.ќнчщенко ¬ рамках модели взаимодействующих бозонов (»¬Ѕ-2) проведе≠ ны расчеты гиромагнитных отношений коллективных 2 | - состо€ний четно-четных €дер в области массовых чисел ј = 100 + 190.

gy(Nї)- факторы нейтронных бозонов извлечены непосредственно из экспериментальных значений І - факторов 2j - состо€ний €дер ы с Z = 5 0 ї 82. JirfNj) " фвкт∞– протонных бозонов дл€ кавдого Ќ из области 44 Z& 76 (исключа€ магические числа) определены "э подгонки к наиболее точным экспериментальным значени€м д(2|)

-факторов соответствующих изотопов использу€ эмпирическое эна ченче g,i(N). «начени€ 0,1 -факторов измен€ютс€ плавно в зависи мости от числа нейтронов N от 0,I09(N=58) до -0,05 (N=114), исключа€ окрестности магических чисел N =50 ч 82, когда ^ д о ≠ стигает значекЂ€-0,20(10). ѕри оценке gx -факторов в качестве Hj принимались значени€, полученные из предположени€ о полной оболочке Ќ = 50 4 82. ѕри этом значение ќт достигает макси≠ мального значени€ в окрестности Z = 50 ( от 1,06 при Z =44 до 1,80 дл€ Z =48; 1,4 дл€ Z*52 и 0,98 дл€ Z =54), затем плавно возрастает от 0,7 ( Z ї58) до 1,12 ( 2 =76). Ќаблюдаетс€ удов≠ летворительное согласие с экспериментом во всей области ј = 100 + 190. »меющие место отклонени€ расчетных ќ -факторов от экспериментальных значений дл€ изотопов Nd, 5 m, By с N = 86, 68, по-видимому, св€зано г наличием замкнутой подоболочкч при Z Ђ 64 ( ћ ^ 88) и исчезновением ее при ћ 88 /I/. ¬ этом слу≠ чае прч определении Hj следует учитывать подоболочку Z = 50*64 (дл€ N Х 88), а дл€ N 88 - полнуг оболочку Z = 50 Х 82.

I.Wotf A.,e(.af. Phys. Lett., 1982, I23B, 165.

Ц  Ц  Ц

¬ремена жизни уровней ^Hh Х * In. аозбуждатиес€, соот≠ ветственно, в реакци€х Hh(n,/) ¬ д Х In(n,/) In наме≠ рились на пучке тепловых нейтронов реактора ¬¬–-ћ ffiffl ј ———– Ќ на спектрометре //-совладений, где в качестве детекторов Ђлуче≠ ний пржмам€€сь пииармй Ge(Li)Ђ пластический сщкнтил€€тор с фо≠ тоумножителем є7-36. ¬ременное раареже€иетстаноаки, €вмшреввюе дл€ анвжги€жцаонвого нахучеви€ не распада "“√а составшо окаю 3 всех.

»сследовани€ проводились на миивн€х двойного состава (родий

-мелево и иидий-желвво, естественна€ саесь изотопов) Х состо€ли в м м.[шин времен ваваадывани€ /-квантов с анерги€ми 100-800 кэ¬ (реалваухажх распа€н ни ни щи мин уровней исследуемых €дер) отно≠ сительно предиествущего им /-ив€учеик€ с ≈у1.5 ие¬.

«кспержментальвве да€ние накапливалась на магнитную ленту в виде двухпараметржческих (энерги€-врем€) событий формном 4096 х 4096 каналов. «начени€ времен жизни уровней ^нь. в *тв. была получены по методу моментов согласно методике обработки данных, предложенной в работе Ћ /. ¬ремени*ї реперами служили /-пере≠ ходи, идуане с уровней √е 136.5 кэ¬, 366.7 кэ¬ и 706.4 кэ¬/г/и воэбуждакажхс€ в (п/)-реакцжи вместе с уровн€ми ^ ь. и ^ п.

¬ таблицах привод€тс€ результаты измерений дл€ 28 воз≠ i0 бужденных состо€ний T i h € 26 состо€ний ^tn.

Ц  Ц  Ц

ные значени€ согласуютс€ с данными по исследование торможени€ Cd в Cd /2/. –езультаты измерений значений X приведены в таблице. «вездочкой отмечены эффективные значени€ X ( без учета каскадного заселени€).

Ц  Ц  Ц

I. ».’.ƒенбврг, 1.ј.ѕастернак. ¬ кв.; —овременные методы €дерной спектроскопии 1984, Ќаука, 1985, с.3-66

2.1.Kh. lembeaj.AXfasUmacK. NucllnstMeth,. 0&,Ў. р.7^.

Ц  Ц  Ц

сивностей переходов, идущих с данного уровн€. ƒл€ уровней с энергией до I ћэ¬ и 3i Х 3/2+, 5/2+ и -7/2 отношение – (п,/)/– (п,1л' /) в пределах погрешностей равно I, но т т дл€ ≈ур I џэ¬ растет от I до 2.

I.  .ј.Ѕаскова и др. “ез.докл. ’’’” совещ. по €д.спектр, ц стру€т, ат.€дра. Ћ., Ќаука, 1965, с. 77.

Ў——»∆џЎя» “¬ќ∆»»¬—ёя »Ў≈Ў≈ѕўя

-ѕЅЎќƒќ¬ в сшичвсних € ю х ¬.ћ.¬ахтев, Ќ.ј.√оювков,  .я.√ромов, –.Ѕ.»ванов, —.√. адмевск€€, —.ƒ.Ќургал€н, ћ.ј.№и€алюва, ј.¬.“ќ’ћ∆ќ¬, ¬.».‘урман, ¬.√.„уы€н ѕроведена детажьва€ систематика экспериментальных данных дл€ всех вабквкааанх d- -переходов больной группы нуклидов с 52± 9 0 € 54 ^/V Ч 130, вкшчавцей в основном сферические даре.

л — помощьо величин кластерных спектроскопически! факторов уЂ* / I / рассчитаны соответствуйте факторы запрета HF г сделана ккасс€ф€каци€ d. -переходов по степени облетчен€ост€.

ѕродемонстрировано, что абсолютные ширины дл€ облегченных J. переходов в четно-четных €драх, рассчитанные на основе интерпол€≠ ционного подхода в райках обо€очечной модем с учетом парных кор≠ рел€ций / I /, совпадает с экспериментальными а€р€намн с точн:сты до фактора ^ 5. ѕоковано, что дж€ облегченных Ћ -переходов в нечетных Х нечетно-нечетных €драх нейтронные € протонные факторы запрета HF Ђмест регул€рную заа€симедо от Ћ/ € z. в ве≠ личины лежат в интервале 0,9 ^ HF 4 € хорошо совпадает с теоретическими эначен€€ми HF ї расечктаннымн при учете эффекта блокировка / 2 /.

јнализ факторов аапрета дл€ подуобнегченных € необжегченвнх Ћ -переходов во все! исследованной обжастж €дер приводит к вы≠ воду, что €х значени€ лежат в интервале 5 ^-Ћ√^«ќќ € W±HF* ^1000 соответственно € разумно коррелирует с теоретиче≠ ска€! значени€ми HF, полученными в насто€щее врем€ в весьма ограниченном числе случаев.

—делав р€д предсказани€ дл€ парциальных периодов J. -распада при наличи€ заметных отклонении от систематики ид€ теоретических аакономервостей, а также в еду чае ненадежности или отсутстви€ р€да вкспврвюнтальннх д а в н е.

1.  адне€скиж —.√., ¬урман ¬.й. Ё„4я, 1975, т.6, с.654.

2. —оловьев ¬.√. “еори€ атомного €дра. »., Ёнергожадат, 1981.

Ц  Ц  Ц

Ќа установке /I/ исследовано резонансное рассе€ние (––) /-квантов, образующихс€ в 71 (и, /)-реакции, на €драх „ ….

¬ качестве рвссеивателей использовались листы кадми€ (резонанс≠ ный) и олова (верезонансный) размерами 2,3x15x15см и 2,бх15х1≈ см. ¬ спектре рассе€ни€ наблюдены /-ликии с энергией 5603+2, 5305+5, (4833+10) и 4728+5 кэ¬ и откооитедьвмш интенсивностлми 15+5, 2+1 и 6+2, если интенсивность линии 5603 кэ¬ прин€ть за ioo.

Ќаблюдаемые /-линии, кроме 5603 кэ¬, не присутствуют в / спектре реакции “(п, / ), поэтому следует считать, что они ис≠ пускаютс€ при разр€дке уровн€ 5603 кэ¬, возбуждаемого при PP.

—огласно энергетическому балансу при разр€дке уровн€ 5603 кэ¬ наблюдаемыми /-переходами должны засел€тьс€ состо€ни€ ќ (основное) 298+5, (770+10) и 875+5 кз¬, которые соответствуют уровн€м 299, 760, 880 кэ¬ / 2 / и €вл€ютс€ доказательством того, что при –– /-квантов кз “?(Ђ, / ) на €драх Cd возбуждаетс€ уро≠ ѕ« вень 5603 кэ¬ в — ч.

ƒл€ определени€ характеристик резонансного уровн€ 5603 кэ¬ Cd проводились измерени€ самопоглощени€, температурной за≠ висимости сечени€ рассе€ни€, и выхода рассе€нного излучени€ (из сравнени€ спектров рассе€ни€ от резонансного и нерезонансного рассеивателей).

ѕолучены значени€ парциальной радиационной ширины уровн€ 5603 кэ¬ дл€ перехода в основное состо€ние fy,.180+30.ћэЅ, энер≠ гетической разности линий испускани€ и поглощени€ ».Ќ.¬ииневский, D.A-ƒей, ё.Ќ.Ћобач, 0.Ѕ.ћельников, ».ѕ.“качук, ¬.¬.“римин, “.¬.„аплицка€

Ц  Ц  Ц

».Ќ.¬€вневсквй, ё.ј.ƒќ, ё.Ќ.Ћобач, 0.Ѕ.ћельников, ¬.ј.—идоренко, ».ѕ.“хачук, ¬.¬.“риин, “.¬.„аплкцка€ ¬ результате изучени€ у-спектров,“√-совпаденаи, угловых II5 распределений "jf-лучей в реакци€х I n ( p, 3 n T ) при EL ї 30 ћэ¬ 1I3 на циклотроне ”-240 /I/, I n ( p, п√) при ≈ = (2,0 + 4,0) »э¬ на электростатическом генераторе Ё—√-5 / 2 / и циклотроне ”-120 при EL ї 6,8 ћэ¬ построена схема возбужденных состо€нии ¬ таблице приведены энергии уровней, энергии и интенсивности t -лучей, которые их разр€жают. ѕредлагаема€ схема содержит 54 состо€ни€, 31 из которых введено впервые.

Ц  Ц  Ц

“очность определени€ энерги€ Jf-лучей составл€ет 0,2+0,«кэ¬

1.».Ќ.¬маиавскнй, ¬.ј.ƒвй, ё.Ќ.Ћобач € др.,Ќасто€щий сборник.с.90.

2.».Ќ.¬миевск€й, ќ.ј.ƒей, ќ.Ѕ.ћельников € д р., “езисы докладов Ќ — —овещани€ по €дерной спектроскопии. Ћ.,"Ќаука", 1985.с.81.

ќ”

Ц  Ц  Ц

объ€снение в модели фонон + две частицы.

1. ј.»ыимƒ їt a i. l o c i. »цгЂ., 1412, 113, 19є.

2. JUi.irmet. Phje. к * ї., CIO, 1197. 1974.

.. ' -.. лоь и др. ядерна€ физика, т.30, с.289,1979.

Ц  Ц  Ц

+ 4) мбн. '

1. ћайдашж B.R., ∆еиемю ¬.¬., ƒемех€н B. I., √рона 1.я. ¬ сб.

ѕрпиадва€ €дерна€ спектроскопа€, 1. : Ёнергоатомвздат, 1984,

Ц  Ц  Ц

Qd » ћ – Ќ ≈ »Ћга—»¬Ќќ—√≈я ’ -»30„≈Ќ»я » Y-KBAHT0B « ≈≈ » y — Ё ≈ √ ≈ 23,675  «¬ ѕ–» –јќћƒ≈ **Sfc Ќ–»… ј.√.≈горов, ¬.√.Ќедовесов, —.ј.—ждоре€ко, √.≈.ўукак, ѕ.ƒры€к, ѕ. оварж — целю уточив€к€ выхода фотонов, сопровождащах распад * * 5 Ђ, проведено вамвренае спектров ’ -аалупе€в€ в ^-хаа€то€ t с аиеррвей 23,875 ка¬ с помоцьп &1)-похупроводнаково–о спект≠ рометра фарш ќ»≈— (»»ѕѕ–-Jlpara) с раэреве€вен -215 а¬ €а 1^-€вшв ћп (5,9 ке¬).

ƒ м определени€ аффектвв€ост€ спектрометра в указанном дааш€о€е а€ергв¬, а также д€€ определенв€ приборной формы ле≠ т а шоса полного порлаценнк (ѕѕѕ), бвжк намерены греду€ровочS5 Sf Mi нве спектре азлуче€в€ радопукладов Fe., Q,'∞'Cd,' S'7,'""flm.

ѕодуче€нве спектры обрабатывалась с помощьв протремї

…–≈я¬ Ћ / на ЁЎ "Ёюхтроивка 100-25". ѕрж обработке уатнаа€ась всииматр€к ѕЎ а аскажащ€е спектр €вка, воэвнкак€пи ксладстаае комптов аффекта €а детал€х во€струховж детектора.

—уммарна€ ангаисвввость я—-€зхученв€ олова в /-квантов с в€ергаей 23,875 ке¬ равша 42,7 (10) % €а распад, –-0,99 / 2 /.

–аву€маты обработка ввиере€ишс спектров ^^прввадЧи в таблице. —иама“. но €ереервиеа€и€ пак 30^ - € ffl^^-jojaort ра€треоовского €ажуави€а олова в€тарпретарова€ двум€ отдадим мв компонентами с ааданжмм сдватом во а€еррж€ а огно€вивии ннтеноиностей / 3 /. »х анте€сваность в табааце объедат€в, а в качестве вперта€ ор€ведено сред€еаавемездо* Ђначете.

Ц  Ц  Ц

Ќа пучке быстрых нейтронов реактора »–-8 »јЁ жы.».¬. урча≠ това измерены угловые распределени€ а линейна€ пол€ризаци€ ~д квантов, воэнжкашрсс при неупругом рассе€нии быстрых нейтронов на “ е. ¬ диапазоне энергий до 3, 1 UaB из Jf -спектра выде≠ лено 175 Jf-линий “е, определены их энергии ж жнтенсжвностж »д€ 58 наиболее интенсивных /-переходов получены угловые распределени€, дл€ 14 найдены значени€ линейной пол€ризации.

—оставлена схема уровней „!е, в которую размещены 73 J( -пере≠ хода. Ќа основании измеренных угловых распределений ж линейной пол€ризации / - к в а н т о в однозначно определена моменты ж четнос≠ ти дл€ 15 возбужденных уровней ^ √ е. ƒл€ большинства размещен≠ ных в схеме ”-переходов определены параметры смеси мультипсЧ лей S.

ƒл€ переходов с энерги€ми ≈ * =564,10(4), 6 1 7, 2 3 ( 4 ), 6 5 2, 6 7 ( 6 ), 1256,84(4), 1345,58(6), 1477,07(7) Х 1758,67(6) кэ¬ найдена мультипольность ≈2. /-переходы с энерги€ми 2592,31(8) ж 2719,38(12) относ€тс€ к дипольному типу.

ƒл€ /-переходов смешанной мультипольности полученные р е ≠ зультаты представлены в таблице. ѕогрешности.в определении S даны по системе, прин€той в ƒ /.

1. K.S.Kran*. Atoalc Data and luclaar Data labiaї, 20, 212, 1977.

Ц  Ц  Ц

¬.ј.јгеев, ¬.—.Ѕел€венхо, ¬.ј.∆е.-.тоножский, ј.ј. лючников ¬ насто€щей работе исследовались спектры гамма-лучей из рас≠ пада »“т/э=13.3 ч.). ƒл€ измерений использовались источники * I, приготовленного дл€ медицинской диагностики [I]. »змерени€ выполн€лись G e -детекторами объемом 5 см и 90 с м с разрешением

0.7 кэ¬ на /--линии 122 кэ¬ — о и 1.8 кэ¬ на ”"-линии 1333 кэ¬ fin ""—о, соответственно. »дентификаци€ f-линий проводилась по пери≠ оду полураспада и из анализа возможных примесей в источниках. ѕо≠ лученные данные приведены в таблице.

Ц  Ц  Ц

»змерены спектр “ -квантов, угловые распределени€ и ли≠ нейна€ пол€ризаци€ J" -квантов из реакции ^ “ е ( n,n.'jf) на выведенном пучке быстрых нейтронов реактора »–-8 » Ё им.».¬.

ј  урчатова.

¬ диапазоне энергии до 3,9 IfeB в / * -спектре выделено 150 V-линий, из них 83 впервые, определены их энергии и интенсив≠ ности. ƒл€ 69 наиболее интенсивных /"-переходов получены угло≠ вые распределени€, дл€ 28 найдены значени€ линейной пол€риза≠ ции. —ущественно дополнена известна€ схема уровней ^ √ е, опре≠ делена их засел€емость в реакции (n-.rt-'f). ¬ схеме размещено 116 Y -переходов, из них 62 впервые. јнализ измеренных угловых распределений и линейной пол€ризации позволил дл€ р€да этих пе≠ реходов однозначно определить параметры смеси мультиполей 5, устранить неопределенность, а дл€ некоторых уровней определить значени€ угловых моментов и четности. ¬ таблице приведены полу≠ ченные даннне о параметре о дл€ р€да jf-переходов. ѕогреш≠ ности в определении 5 даны по системе, прин€той в /Ћ/.

1. K.S.Krane. Atonic Data and Nuclear Data Tables, 2 0, 2 1 2, 1977.

Ц  Ц  Ц

43)кз¬ (перва€ погрешность - экспериментальна€, втора€ - полна€), что (^цественно сличаетс€ от известной ранее величины 6JL I)ї

- 6456(12) кэ¬ /2/.

–езультаты: энергии и относительные интенсивности линий в диапазоне 5,44б,5Ќэ¬ приведены в таблице (фоновые линии удале≠ ны, нормировка 1у(б408)Ђ70, - помечены лини€ соответствую≠ щие уровн€м из / I / ).

Ц  Ц  Ц

6189.14(5) 41.2(15) 701.99(4) 5802.64(6) 27.9(11) 1088.59(5) 715.94(3) 5790.66(6) 4—.9(16) 1100.58(4) 6175.19(5) 73(3) 6149.83(11) 8.0(4) 741.31(11) 5775.4(12) 1.2(5) 1115.9(12) 6138.46(8) 14.0(6) 752.67(7) 5770.8(16) 1.7(6) 1120.5(16) 6088.19(11) 4.49(23) 802.95(11) 5758.22(19) 3.4(3) 1133.04(19;

2.9(3) 821.8(3) 5748.43(5) 3-48(13) 1142.78(4) 6069.3(3) 1.11(24) 1156.5(7)

6060.5÷ќ) 1.9(6) 830.7(9) 5734.7(8) 7.8(7) 834.7(5) 5728.82(6) 32.6(13) 1162.45(5) 6056.5(5) 6051.52(6) 59.4(23) 839.63(6) 5719 12(21) 6.8(5) 1172.26(21:

6009.7(12) 0.25(9) 881.5(12) 5702.6(3) 2.32(2) 1188.7(3) 5979.12(10) 10.7(5) 912.05(9) 5681.8(4) 3.1(4) 1209.5(4) 5974.97(7) 19.4(8) 916.20(6) 5677.8(10) 1.6(4) 1213.5(9) 5958.47(11) 4.36(20) S32.7KI0) 5672.85(15) 7.0(4) ia8.46(I5;

5950.14(6) 12.6(5) 941.03(5) 5658.1(3) 3.6(3) 1233.2(3) 1.00(14) 947.9(4) 5652.13(13) 6.2(4) 1239.20(13) 5943.2(4) 5914.81(6) 13.8(6) 976.37(5) 5640.7(4) 3.2(7) 1250.7(4) 5899.23(6) 22.5(9) 991.97(6) 5637,05(5) 54.6(22) 1254.29(5) 5887.31(22) 2.6(2) 1003.89(21) 5633.1(3) 3.1(5) 1258.3(3) 5876.85(12) 4.5(3) 1014.35(12) 5624.89(6) 25(1) I266.6(5) 5853.52(9) 9.5(4) 1032.69(8)

Ц  Ц  Ц

144 -0.075 (50) 0.06(6) 0.12(2) 143 -0.054 (33)

-0.013 (24) 142 0.16(1) 0.041 (24) 0.19(1) 0.16 √41 0.069 (50) 140 0.18 0.22(2) 139 0.109 (33) 0.24(1) 0.21 138 0,07 (6) 0.24(1) 0.22 137 0.29 ¬ погрешност€х учтена только точность оптических измерений.

и /& хорошо согласуютс€, что говорит в поль≠ г ¬еличины ^ зу предсказаний / I / о по€влении значительных деформаций у ≈й уже при N 76.

1. Leander G.A., ћоЋЋег P. Phye.bett., 1983, v.110B, р.17.

2. √.ƒ.јлхазовждр. ѕисьма в 13“‘, 1984. т.40, с.95.

Ц  Ц  Ц

образом, о т д а е т с € отсутствие коррел€ции между парциальными ши≠ ринами s-резонавсов дл€ r-переходов на уровни 4 * а 2*. ќтметим также, что эффект дл€ уровн€ 2 * более устойчив к чзменешн: энер≠ гии нейтронов, чем дл€ уровн€ 4 *, поскольку основна€ сила конфи≠ гураций, вглючаицих фовоны, фрагментировава в более антрекот энергетическом интервале, чем конфигураций г^чзичастичнсго тнца.

Ц  Ц  Ц

ѕо значенї граничної энергии спектра позитронов от fi -пере≠ хода ва уровень 2381.Ё кэ¬ ^ G d определена энерги€ распада **"t8. Ќуклид ***“в (“х/2 * 29 с) вид получен в реакции “а Х р 11,5 (I √э¬) на синхроциклотроне 1»я#. ¬ыделение … из ми€енк производилось при помоим масс-сепаратора установки »–»—. »змерение спектра позитронов было выполнено методой ^ - ^ - с о в п а д е ≠ нии. ѕозитроны регистрировались Si(L i )-детекторои м 12 и h Ђ ї 6.

6 мм, ел*-кванты - Ge(ti )-детекторои объЄмом 50 е м. –азгеакаа€ способность детектора электронов составл€ла 20 хэ¬ на конверсионно! линии 976 кэ¬ ^ B i и детектора f-лучей - 3 кэ¬ на лини€х Ђ—о. —пектрометр а*-/*-со впадение был настроен на раэреиаацее врем€ 100 не. —пектрометр совпадени€ был опробован при измерении спектров позитронов, возникшимх при распаде I " ^ u (Tjy Х 2.63 мин) и * ^ m ( I j / - 8.83 мин). —пектры об≠ рабатывались с учетом функции отклика дл€.(!.- -детекторе.

ѕо данным схемы распада J "it -ЧХ "^GO. интенсивность fi -пе≠ I45 рехода на уровень 2381.8 х*¬ Gdu равна *1 % / I /. ѕозитроны измер€лись а совпадении с 4*1109.3 кэ¬. ѕодученные значени€ граничных энергий спектров позитронов и энергий распада €дер 11,5 *Щ$.\х, **^Sm н “8 приведены в таблице.

Ц  Ц  Ц

1. NotteE.et аД *.Phss., U * A, л. Jo*, f ггЋ.

2. “аƒ. J w: Wui. Jaiї. S h e e t s, nu, /.tS, п.ч, p. ioi

3. Wopitre € ÷. f W //urfi 6 "їcf. Phjs., I9SS,/)4i2 јЋ№‘ј » √јћћј-ѕ≈–≈’ќƒџ ¬ ќ –≈—“Ќќ—“» (3ч1, —.ј.јртамонов, ¬.».»саков, ».ј.Ћомаченнов Ќа основе представлений о дважды магическом характере €дра 1 * в ј /I/ вычислены приведенные веро€тности ≈2 и ≈«-электромагнитных переходов, а также ширин i -распада €дер типа "магичес≠ кое - 2 нуклона". –асчеты показывают, что согласие с опытом ока≠ зываетс€ примерно таким же, как дл€ €дер вблизи *Ѓ∞2% дл€ ко≠ торых вычислени€ проводились аналогичным методом /2/. ¬ частнос≠ ти, наилучшее совпадение по ≈2 и ≈«-переходам достигнуто при значении эффективного зар€да дл€ протонов, характерного дл€ "же≠ стких" €дер, а именно: e^(p)-I.7iel. ’орошо описана относи≠ тельна€ i. -ширина распада €дра * QA, Х ¬еличины теоретических коэффициентов усилени€ веро€тностей i. -переходов с основного + + состо€ни€ на возбужденные 2 и 4 уровни, а также с возбужденных + + 2 и 4 уровней родительского €дра на основное состо€ние дочер≠ них четно-четных €дер оказываетс€ того же пор€дка, что и дл€ €дер вблизи свинца.

’орошее согласие с опытом €вл€етс€ еще одним убедительным ар≠ гументом в пользу магичности €дра * 6ј.. ¬ качестве примера в таблицу включены (детали расчета опущены) приведенные веро€тно≠ G4 в единицах сти электромагнитных переходов в районе е барн.

Х

Ц  Ц  Ц

I. ¬.ѕ.Ѕугров Х др. »вв.јЌ ———–. —ера€ фщз. Ћ 5 1985. с.911

ћ √ » Ќ ≈ —¬ќ…—“¬ј ¬ ј ј ≈ № џ ѕќЋќ— Ќ≈„≈“1Ў яƒ≈– ¬ ќЅЋј—“.1

јЌ “ џ –ў“ЋЌ ’ 150 * ј 190 Ѕ.ј.јлнков,’.Ќ.Ѕадалоэ,ј.¬. узнЂченко,¬.Ќ.Ћебедев,“.ћ.ћумчнов, я.ј.Ўаронов ¬ данной работе с€стематчэчроввны экспериментальные значенч€ дчпольных магнитных моментов оснований ротационных полос ч веро€тностей HI-переходов в нечетных €драх области ј=150 ч- 190.

ќпределены параметры /„^-^е./ соответствующих полос, которые сравниваютс€ с расчетными значени€м". ѕрчведенные веро€тности внутриполоснкх MI-переходов и магнитные моменты рассчитаны в рамках неадчабатической вращательной модели /I/, учитывающей корчолчсово взаимодействче ч пол€ризационные эффекты, св€занные с трехквазччастичными возбуждени€ми. 3 качестве свободного па≠ раметра используютс€ вычисленные в рамках џ¬Ѕ-2 значени€ кол - j лективных P R -факторов в соседних четно-четных €драх /2/. Ќаб- ;

людаетс€ удовлетворительное согласие с экспериментом. ќднако в | j р€де случаев имеет место заметное превышение расчетных значений и. и ¬(Ќ1) над экспериментальными значени€ми, например, дл€ ' ;

+ изотопов “т в полосе основного состо€ни€ 1/2 [411]. Ќаблю - Х даетс€ резкое возрастание параметра /QK.-QR./ — увеличением N Х дл€ полос 3/2" [521] ХХ 3/2 [65lJ, дл€ полосы 5/2" [523] -завчсимость обратна€. “акое поведение ¬(ћ1) между нижайшими со - j сто€ни€ми соответствующих полос и магнитных моментов головных состо€ний этих полос можно объ€снить зависимостью матричного I V элемента Z. S от величины квадрупольной и гексадекапольной деформации.

1. Ѕазнат ћ.Ћ., ѕ€тов  ..1., „ерней „.Ћ. Ё„јя, 1974, т.4,с.941.

2.  узниченко ј.¬., Ћебедев ¬.Ќ., ќнищенко √.11. Ќаст.сборник,с.

Ц  Ц  Ц

суммой -чс.-€го€ентов (505+-624t) и (5I4t-633t). jjm €зотонов с N=91 (3( 1)~ 3*10 е б) веро€тность перехода определ€етс€ yse разностью компонентов (505t-624t) и (5I4t-633*) из-за изме≠ нени€ знака сверхтекучей поправки Ќу к матричному элемент}' пе≠ рехода (5I4t-633t). Ёто св€зано с тем, что в €драх с N=91 раочлтанна€ энерги€ состо€ни€ 633+ блике к поверхности '5ерки, чем дл€ 5141. ’ч€ изотонов сtf=93.95 (3(31 ^ " ^   √ е б) основной вклад в веро€тность исследуемого перехода даЄт разность компо≠ нентов (5I4f-C33J) и (505-624t). “ек не менее величина веро€т≠ ности растЄт, так как вклад коглпонента (5I4t-33t) эаметчо усиизаетс€ из-за увеличени€ сверхтекучей поправкиftj-г амплитуды + состо€ни€ 6331 в волновой йункцип состо€ни€ 9/2.

–асчЄты в рамках Ќ3.1 позволили описать тенденцию в позеденаи величин приведЄнных веро€тностей л-запрещЄиных переходов типа + 11/2"-ї 9/2 в исследуемых €драх и получить неплохое согласие с экс-перхментом (факторы зздер€кл F 6) $IV I...;.::.Ѕаэнат л др. Ё1јЋ, 19?3, т.4, с.941.

Ц  Ц  Ц

польностей, определенные нами дл€ переходов 757 к 1005 кэ¬, согласуетс€ с результатами измерени€ угловых //-коррел€ций/!/, 6(757 кэ¬)=-6. 2) и SllOOb кэ¬)=-7,8(*2,-3), в том случае, Ђели в /» -переходе 3~-ї-3 на уровень 1128 кэ¬ к компоненту с + 4JA -I примешиваетс€ (65+20)$ компонента с ƒи=0. ”чет гтого смешивани€ при расчете коэффициента деориентации дл€ уровн€ 37i кэ¬ приводит также к наилучшему согласие экспериментаї, кого значени€ Ag дл€ перехода 248 кэ¬ (см. таблицу) с теорети≠ ческим ј (4*-2) =-0,445.

1. Gupta J.¬. et al. Z.Phyї., 1977, A282, p.1?9.

Z. Oirit —. їt al. J.Phyї., 1983, G9, p.797.

Ц  Ц  Ц

¬(≈0)/¬(≈2) дл€ атжх переходов. ѕредположение, что расскатркааемве перехода €вл€етс€ Ѕ0+≈2 - смеив€н€м€ (¬(1Ў=0) прхводвт к тону, что нечисленные эвепер€невта€ьнне вехжч€ны €вл€етс€ ≈Ќ∆нжш пределам! реальных. ¬ таблице экспериментальные велжчл≈џ X сравниваетс€ с результатам! расчетов, выполненных по модела иеввз€схы€х част€ц (џЌ„) € однородно зар€женного эллипсоида (ќ«Ё). —равнение показывает, что I g лучше согласуетс€ с рас≠ KOn четами по »Ќ„, чем по модели ќ«Ё дл€ од€офононнвх состо€ни€.

Ц  Ц  Ц

кий захвата тепловых нейтронов изотопов европи€ и анализ изме≠ нени€ кнтенсивностей линий в трех сери€х измерений позволили i5 выделить 93 перехода, принадлежащих 4 5 u. ќпределены мультипольности переходов ^ S u. –езультаты представлены в таблице.

Ц  Ц  Ц

можно объ€снить двукратным запретом по асимптотическим квантовым числам. ¬ * Ћу предполагаетс€ состо€ние 1556,6 нэ¬, которое раз≠ р€жаетс€ на основной и первый возбуждЄнный уровни. Ќаиболее веро≠ + €тные характеристики его I - или 2, а значение is ft * 11,7.

Ц  Ц  Ц

' ѕерехода, впервне измеренные в насто€щей работе.

1. јдак ». и др. ѕрикладна€ €дерна€ спектроскошш, џосква:јтоыиздат, 1982, вып. II, стр.26.

2. ’ольнов — ¬. и др. ’арактеристики излучений радиоактивных ну≠ клидов, примен€емых в народном хоз€йстве, справочник, ћосква:

јтом€здат, I960, стр.150-153.

Ц  Ц  Ц

2,7 1 1239.1(7) + 8 1522,5 40 + 4 0,

Ц  Ц  Ц

—пектр с у ш амплитуд совпадающих импульсов с двух Ge( Li) 0 y (Yl,2%) Dy. ¬ этой I62 детекторов изиврен в реакци€ спектре ваблюдапгс€ 7 пиков, по€вл€ющихс€ в результате регистра≠ ции двухквантовых каскадов ва основное и р€д возбужденных {Xf дб ≈ ^ 475 кэЅ. ќпределены интенсив≠ состо€ний €дра ности 250 двухквантовых каскадов, засел€ющих эти конечные состо€ни€. ћетодой, изложенным в [ 1 3, определен пор€док следо≠ вани€ ” -квантов, и 160 каскадов размещено в схеме распада, содержащей 58 уровней с энергией возбуждени€ от 820 до 4930 кэ¬.

ѕогрешность определени€ значени€ энергий этих уровней не превы≠ шает 3 кэ¬. ¬первые определены энергии 34 уровней, возбуждаемых очень интенсивными каскадами в области ≈ / 7 2262 кэ¬: 2339, 2363, 2433, 2460, 2473, 2476," 2q26, 2563, 2584, 2615, 2627, 2729, 2756, 2837, 2873, 2914, 2979, 2996, 3049, 3068, 3104, 3119, 3182, 3218, 3231, 3315, 3335. 3354, 3498, 3613, 3739, 3885, 4740, 4930.

¬ реакци€х {d,p) и {d,t) в ато-1 области возбуждений выделено только 9 уровней. ¬ схеме распада размещены вторичные ганиапереходн с энеоти€мн в интервале 1900*4855 кэ¬. Ёксперимент показал, что образуемое при захвате теплового нейтрона компаундќи в

-состо€ние €дра ~ 28 из случаев разр€жаетс€ путем испускани€ двухквантовнх каскадов, засел€юща€ состо€ни€ с ≈ ^ ^ 475 кэ¬.

I. ѕопов ¬.ѕ. » др. »зв. јЌ ———–, сер.фаз., 1984, т.48, * 5, с. 891.

¬≈–ќя“Ќќ—“» ЁЋ≈ “–ќћј√Ќ»“Ќџ’ ѕ≈–≈’ќƒќ¬ ¬ Ќ≈„®“Ќџ’

яƒ–ј’ “”Ћ»я ».јдам, Ѕ.ј.јликов, ’.Ќ.Ѕадалов, ћ.√о€усек, √.».Ћизурей, “.ћ.ћукинов, ”.ј.“ураев, ».ј.Ўаронов јнализ приведЄнных веро€тностей E2-.EI- и ∆-переходов в нечЄтных €драх тули€ с A=I6I-I7I проведЄн на основе расчЄтов в рамках неадиабатической вращательной модели Ќ≈ћ/1/ с использо≠ ванием рассчитанных в / 2 / амплитуд кораолпсова спешивани€ вра≠ щательных состо€ний. –езультаты анализа веро€тностей ≈2- и ћ’переходов приведены в /3/. «десь обсудим поведение веро€тностей + переходов B(EI,7/2~[523]-ї7/2 [404J) и  - запрещЄнных ≈≈-переходов типа ¬(џ,7/2-[523]-- I/2+I4U]).

¬ зависимости экспериментальных значений веро€тностей пер≠ вого типа от числа ƒ. наблвдаетс€ сильное их уменьшение дл€ €дер 163,165^ сравнвдщ, соседними €драми “т. јнализ одночаст€чпо 0 ных состо€ний в потенциале —аксона-¬удса показал, что во всех €драх “т состо€ние 7/2*[4041 €вл€етс€ частичным, а 7/2~[523J  дирочным. ¬ * ' “\п эти состо€ни€ приблизительно симметричны относительно уровн€ ‘ерме ж сверхтекуча€ поправка Rj.-Ђи-vc' к веро€тност€м /-переходов Ђ I. Ёто приводит к аномальной за≠ держке переходов 7/2√[523]-ї 7/2+[404] в. т ^ ќпределЄнный выбор параметров среднего пол€ / 3 / позвол€ет хорошо описать величины приведЄнных веро€тностей EI-пераходов этого типа в исследуемых €драх тул€€ (факторы задержки~0,2-3). ќсобенность!) второго типа переходов, €аблвдаемого в ^ ' ' ^ “ ш €вл€≠ I0 Ie7 11 171 етс€ уменьшение на пор€док от ~I0" ( Ti.) до - 1 — √ ( тЂ^ веро€тности перехода 7/2JJ-5/2* и увеличение на два пор€дка от I3 le n I7I + ~ I C T ( V ) flO-I0- ( TД) веро€тности перехода 7/2~*7/2.

¬ рамках Ќ≈ћ оказалось возможным хорошо описать как тен≠ денцию в поведении веро€тностей л =3  ≈-переходов, так и их величины (факторы задержка, как правило, 5).

1.ћ.».Ѕазнат и др. Ё„јя, 1973,т.4.с.941.

г.».јдам и др. »зв.јЌ ———–,сер.фиэ.,1985,т.49,*5,с.868.

«.».ддам и др. ќ»я», 6-84-819, дубна,1984.

Ц  Ц  Ц

тайных значений веро€тностей EI-переходов этого типа показы≠ вает значительные флуктуации их величин (на два пор€дка вели≠ чины). –анние исследовани€ веро€тностей этого типа на основе расчЄтов с различными модификаци€ми модели Ќильссона /1,2/, показали важность учЄта парного взаимодействи€, что значительно улучшает согласие с опитом,особенно в случае €дер с N=101, где переходы рассматриваемого типа частично-дырочные. ќднако, учЄт только эффекта спаривани€ оказываетс€ недостаточный. Ќе удаЄтс€, например, объ€снить большую задержку перехода в случае €д?а ”№.

ѕроведЄнный нами анализ веро€тностей переходов типа 5/2" [512] ;г 7/2* [633] в рамках неадиабатическоа врашатальной модели с использованием потенциала —аксона-¬удса / 3 / показал, что на величину приведенной веро€тности этого типа переходов вли€ет не только величина и знак фактора спаривани€fij= u.u.' -vv', но также относительный вклад в веро€тность примесных нэ-эа кориолисова смешивани€ компонентов, главный из которых C5I21“ак, например, из-за компенсации почти равных по вели≠ чине компонентов (5I2T-633t) и (5121- 642“) объ€сн€етс€ очень большой фактор задержи исследуемого типа EI-дерехода в I73 + €дре Y b ( запись (5I2t-633t) означает 5/2"[512]-ї?/2 [633]).

¬ таблице приведены факторы задержки исследуемых EI-пере≠ ходов ( F = B ( E I ) /B(EI) ).

w Teop- 3Icon

Ц  Ц  Ц

”„®“  ќ–»ќЋ»—ќ¬ј »  ¬ј«»ј—“»„Ќќ-40ЌќЌЌќ√ќ ¬«јЎќƒ≈…—“31…

ѕ–» –ј—„®“≈ ЁЌ≈–√»я Ќ–ƒўј“≈Ћ№Ўƒ —ќ—“ќяЌ»… » ¬≈–ќя√Ќќ—“№…

ЁЋ≈ “–»„≈— »’ Ћ≈–≈ёƒќ¬ ¬ Ќ≈„®“Ќџ’ ƒ≈‘ќ–ћ»–ќ¬јЌЌџ’ яƒ–ј’

».ј.Ўаронов, Ѕ.ј.јликов,  .я.√ромов, ƒ. араджов, я. васил, “.ћ.÷уминов ƒл€ улучшени€ описани€ энергий вращательных состо€ний 2 веро≠ €тностей /-переходов в нечЄтных €драх в рамках модели "ротор + частица"ј,2/ и еЄ модификаци€х обычно приходитс€ прибегать к ослаблению матричных элементов кориолисова взаимодейству€..ћо≠ дификаци€ этой модели, замечающа€с€ в построении матрицы взаи≠ модействи€  ориолиса ( ∆ ) с использованием матричных элементов, вычисл ч€ых в базисе кваэичастично-фононных волновых функций/3/, позвол€ет объ€снить большую часть величины параметров ослаблени€ за счЄт остаточных мулътиполь-мультилольных взаимодействий.

¬ качестве примера проведены расчЄты дл€ €дра * ≈ г. ѕри диагонализации матрицы ¬  учитывалось 10 состо€ний отрицатель≠ ной чЄтности (вблизи поверхности ‘ерми) и 9 состо€ний пологитель€ой чЄтности. Ёнергии и структура квазичастич€о-йо€онннх состо€ний рассчитывались с использованием од€очастичного спект≠ ра в аксиально-симметричном потенциале —аксо€а-¬удса. ƒл€ полу≠ чени€ хорошего согласи€ теоретических энергий вращательных уров≠ ней с экспериментом в рамках "кориолисово взаимодействий + спа≠ ривание" приходитс€ вводить параметры ослаблени€ матричных эле≠ ментов оператора j между состо€ни€ми 5121 и 52It, 5211 и 530t, + 6421 и 6511, 6511 и 6601, а также параметра разв€зывани€ враща≠ + тельной полосы 1/2 [660] пор€дка d-0,5 + 0,6.

”чЄт нвазичастично-фенонного взаимодействи€ привод€т к ослаб≠ лению указанных матричных элементов - в приближении / ј / теоре≠ тические значени€ ot~0,6 * 0,7. ѕриведЄнные веро€тности EI- и  2-переходов, рассчитанные с полученными амплитудами кориолисо≠ ва смешивани€ и матричными элементами электрических переходов, вычисленными в приближении / 4 /, в целом неплохо согласуетс€ с экспериментом.

1. A.Bohr and. (i.Mo-Uelson. Ma+,Fyi. M e d d. D a n. / i d.

SeUfc., 2 ? n o. 1 6, 4 9 S 3.

;

Ц  Ц  Ц

и 2 коэффициенты  лебиа-√ордана, J 1/2 B=(-D f*, Ђi и lig - матричные элементы ( к 2 & : Uj=(E2)^|, U2=(E2)_j/2- ≈е*" движени€ в €дре одночастичные, “о по модел€м можно подсчитать MV и ћэ. Ќо если в волновых функци€х исходного состо€ни€ имеютс€ коллективные компоненты {например, соответствую≠ щие fi- и /-колебани€м), то они внос€т изменени€ в ÷ и kg.

Ji-колебани€ не мен€ют   (образно говор€ не переворачивают спин);

они могут изменить Uj, но не ilg. ”-колебани€ могут создать компо≠ ненты типа ( ї1/2){( =5/2) -2# и ( =1/2){( =3/2) - 2}}. ѕер≠ ода ода

Ц  Ц  Ц

≈.ѕ.√ригорьев, —.ћ.»евлев, ».ј. ондуров, ».¬. ононенко, Ќ.ј. рымска€, ¬.ј.Ћибмал, ё.≈.Ћогинов. ¬.¬.ћартынов, ј.¬...!урэин ƒл€ построени€ обоснованной системы возбужденных уровней Hf использованы данные о спектрах /-квантов и //-совпадений в реакции (п^) /1/, о первичных /-переходах при захвате среднерезонансных нейтронов с i^ = 2 кэ¬ / 2 / и о спектрах /-квантов из t реакции (n,n ^,) /3/. ¬ таблице указаны энергии ≈, спины J, чет≠ ности 5г и квантовые числа   состо€ний Hf. »ндекс "а" озна≠ чает, что уровень обоснован //-совпадени€ми, "б" - уровень засе≠ л€етс€ первичными /-переходами, "в" - уровень иаблэдалс€ в реак≠ ции (n,n'j). „асть уровней собрана в 9 ротационных полос. ќ Ќ » помечены квантовым числом   и пор€дковым номером iЌе подтвердились уровни, не вошедшие в таблицу, предложенные в раьоте / 4 / по результатам изучени€ реакции (п^).

1. √ригорьев ≈.ѕ. и др. ядерна€ спектроскопи€ и структура атом≠ ного €дра. “езисы докладов 35 —овещани€, Ћ., :аука, 1935, с. 132

2. ћурзин к др. “ез. докл. 34 —овей, по €дерной спектроскопии и структуре атомного €дра. Ћ., Ќаука, 1984, с. 144

3. √ригорьев ≈.ѕ,, Ѕондаренко ¬.ј. »зв. јЌ ———–. —ер.физ., 1983, т. 47, с. 2261

4. Buahnell D.L., BUBS D.J., Smither h.K. Phys.Rev. —, 19?4, v.1C, p. 2483

Ц  Ц  Ц

I.ghuughter ».?, et el. Phye. Hev. v.29, 1984, p.II4.

ЁЌ≈–√»» » ќ“Ќќ—»“≈Ћ№Ќџ≈ »Ќ“≈Ќ—»¬Ќќ—“» Ў - √ – » Ў ќ∆≈-—ѕ≈Ќ“–ј "є'

¬.¬.Ѕулгаков, ¬.».√аврилюк, ¬.». ирищун, ј.ѕ.Ћашко, ѕ.Ќ.ћузалев.

Ћ.ѕ.—идоренко, Ќ.¬.—трильчук. ј.».‘еоктистов, ¬.Ѕ.’арланов — помошью бета-спектрометра типа SYJTбыли измерены энергии.

и относительные интенсивности дев€ти линий в спектре HXL-электронов ќ € е ∆ возникающих при распаде 1∞3,184.184т^ _ g качест≠ т

Ц  Ц  Ц

Ќаши значени€ энергий на 10*30 э¬ превышают теоретические, тогда как относительные интенсивности удовлетворительно согласу≠ KLrLnirf.), ютс€ с расчетными. »сключение составл€ет лишь лини€ где теоретическое значение сильно завышено. јналогичные расхож≠ дени€ эксперимента с теорией в энерги€х и интенсивност€х нами отмечались ранее в ќ€е-спектре “еп.

Ќами была измерена разность энергий (KI07-KLjLj), котора€ составила 6700,6(23) э¬ в распаде 182,163^ 704,9(19) э¬ ви распаде ЂїЂХЂї ХХ"ї"ї ge. ѕолученный результат обсуздаетс€.

1. ¬ L.Borchert at al.Huel. Inatrum. and Hethods, 124,107(1975).

2. P.P.LarldM. J. Phya. ¬ 9. 47(1976).

3. U.H.Cbec et al. Fbya. Rev., A 21, 442(1976).

»—„Ѕ«Ќќ¬Ў≈ ѕ–ќ“ќЌЌќ… "Ў»„¬«Ќќ…" Ќ≈ё ƒ1я

нвйтрошдамцитнш иэотшов –Є ¬.ћ.¬ахтвль, ЌЋ.√оловков,  .я.√ромов, –.Ѕ.»ванов, —.√. адиеискиж, —.ƒ. ургахжв, ћ.ј.Ќкайлова, ј.¬.“окмаков, ¬.».‘урман, ¬.√.^умжн ѕриведевннй в / I / систематический анализ данных по ^ -распад;

дл€ широкой области €дер привод€т s вывод; об исчезновени€ маги≠ ческой щели в протонной подсистеме с Z = 8 2 при переходе € сивьно-нейтронодеф€цитннм €драм, ; которых 102 џ 112. Ётот вы≠ вод основав на следующих фактах.

1. ¬ области 102 N. ѕ2 наблюдаетс€ заметное отклонение от тенденц€и увеличени€ кластерного спектроскопического фактора WM Ћяя облегченных J. -переходов при уменьвеню чгс€а вейтровов ъ случае изотопов Pg Po, Pi.

t

2. —качок в значени€х энерги€ отделени€ Ћ -частицы Q при d

Ц  Ц  Ц

- нечетных изотопов Bi и Jt €вл€ютс€ облегченными. ¬ то же + в врем€ э€ергии возбуждени€ состо€вий V изотопах ; и состо€вий i/i~ в изотопах т оказываютс€ близкими при даввом /|/ и уменьшаетс€ при уменьшении Ћ/ от 5 ћз¬ дл€ ј/ = 122 до 100 кэ¬ при Ћ/ = 104.

ѕопытки объ€снени€ исчезновени€ "маг€чности" €дер с z = 8 2, основанные ва введении равновесной деформации., могут быть поставлены под сомнение, поскольку нижайшие состо€ни€ z* в чет≠ но-четных нейтронодефвц€тнше изотопах PI имеют большие энергии возбуждени€ ( ~ I »э¬). Ёто свидетельствует о жесткости формы рассматриваемых €дер и заставл€ет думать о заметной перестройке самосогласованного пол€ при сохранени€ его сферичности при пере≠ ходе от ј/ = 126 к д / ^ » 2.

I. ¬вхтель B.U. и др. Ќаст.сборник, с. 87.

Ц  Ц  Ц

—оответствующие т е о р е т и ч е с к и е значени€ равны нулю, что с о ≠ о т в е т с т в у е т эксперименту. ƒл€ орбитальных м. з. также найдены аналогичные соотношени€ / I /.

Ц  Ц  Ц

ј.—. ачан ÷ентры т€жести MI-реэонанса в нечетно-нечетных в четночетных €драх sd -оболочки о ff= отличайс€ в среднем на 3 UaB / I /. “акое отличие в положении IC-резонанса можно объ€снить с у ≠ ществованием сил спаривани€ в €драх. “ак как MI-резона€с в sd оболочка обусловлен спив-орбитальным расщеплением d -состо€ни€ џ 5 / 2 - d 3 / 2 } как дл€ четно-четных, так и дл€ €ечет€о-вечетввх €дер, то разность в его положении можно объ€снить величиной д ≈ =&Д+јр-јф, где ЋД и ј? -парные энергии дл€ нейтрона а ппотона соответственно / 2 / ; A - энерги€ остаточно≠ v го ("€ )-взашодежствж€ / 3 /. Ёта величина, обозначенна€ как д≈Щ приведена в таблице. л≈***" - вычислена из эксперимен≠ тального энергетического положевв€ 'Ћ-резовавса / 1, 4 /. ¬еличина 4^”Щ* вычислена с использованием величин парных энергий, табу≠ лированных в работе / 3 /.

Ц  Ц  Ц

 ак видно из таблицы, лучшее согласие экспериментальных ѕаштет с величиной &,"" св€зано с тем, что в определение пар≠ ной энергии не входит кулоновска€ энерги€, в противовес опреде≠ лению сарной энергии в / 3 /. »спользу€ предложенное объ€снение, можно предсказать цоложїчие UI-резонанса в ќ? и  .центры т€жести которого должн' Х.. акать в области энергии возбуждени€ 9 - 9, 5 Ќэ¬.

1.  ачав ј. —,  опавец ≈.√. »зв. јЌ ———–, сер.фвэ.,1984,т.48,с.116

2. ¬ор 0.,џоттальсов Ѕ.—трухтура атомного €дра.т.1.11.,ннр,1971

3.  равцов ¬.ј.џассы атомов и анергии ов€зи €дер.÷.јтомвздат,1974

4. Pejj LW. Rev. Mod.Phy*., WS, v. 47, р.бд«.

ѕ≈–≈’ќƒЌџ≈ Ўё“Ќ—’Ћћ «лўƒј ÷ƒ≈–-»Ёќ“ћё¬

16.180 32.34^ и ».—.√ульжаров, ƒ.ƒ.ƒишсус ћодель ’ехма развита дл€ описани€ коллективных возбужде≠ нии поверхностного характера,наблвдаемых в низкоэнергетичесхой части спектра. ¬ этой модели переходна€ плотность зар€да № Ў « ) дл€ Z,?0 а дл€ L „) ѕѕ« совпадает с производной от этого выражени€ по І. матричный элемент перехода и переходной радиус дл€

-0 соответственно равны 6giJo и lQ.(R*h3f). јнализ формфакторов восьми уровней с L = 0,2,4 изотопов ќи ќ показывает, что модель ’едма хорошо описывает эксперименталь≠ ные данные,включа€ первый дифракционный минимум, и позвол€ет обнаружить тонкие различи€ в ѕѕ« €дер-изотопов, что очень по≠ лезно дл€ вы€снени€ вли€ни€ добавл€емых к €дру нейтронов на ѕѕ«. “ак в случае ќу -переходов добавление двух нейтронов к ќ обуславливает уменьшение Ў « в центре €дра и небольшое смещение зар€да к поверхности €дра, а в случае Z -перехо≠ t

Ц  Ц  Ц

ƒн€ объ€снени€ свойства насыщени€ €дер (€дерной материи) тре≠ буетс€ одновременно получить: I) устойчивый минимум энергии св€зи с величиной, равной примерно -8 џэ¬ на нуклон (дл€ €дер≠ ной материи о€оло -16 ћэ¬) ; 2) соответствующую этому миниму≠ му равновесную плотность нуклонов внутри €дра, равную примерно 0,17 фм. ѕосле работ ћиллера /I/ и ћиллера и √рина /2/ счита≠ етс€: а) что при рел€тивистсном описании €дер в приближени€х ’артри (X) и ’артр€-‘ока (’‘) свойство насыщени€ обеспечивает≠ с€ тем, что рел€тивистский аналог кинетической энергии €дра _ ZXw/ -г,|вћ ћЌ меньше еЄ нерел€тивистской зелиэдны примерно на 4 ћа¬ на нуклон \/; б) что роль коррел€ций при ре≠ л€тивистском описании существенно ослаблена по сравнению с не≠ рел€тивистским 121. ¬ насто€щей работе мы.пересматриваем эти положени€. Ёнерги€ св€зи €дра в целом получает от рел€тивистс≠ ких эффектов не отрицательный, а положительный добавок, что ве≠ дЄт к ещЄ большей недосв€зке €дер при рел€тивистском описании по сравнению с нерел€тивистскин. ѕравильные значени€ энергии св€зи в рел€тивистских расчетах ћиллера и √рина /21 и ћиллера /3/ объ€сн€ютс€ не уменьшением кинетической энергии, а очень больной отрицательной величиной нерел€тивистской потенциальной энергии. Ёто, в свою очередь, вызвано тем, что ћиллер и √рин используют специально подобранные эффективные силы, а не реали≠ стические NN взаимодействи€. ѕри рел€тивистских расчетах энер≠ гии св€зи в приближени€х X и Ў с реалистическими NN силами, описывающими NN рассе€ние и дейтонные данные, получаетс€ более значительна€ недосв€зка и конечных €дер, и €дерной материи, чем при нерел€тивистских расчетах. –оль коррел€ций при адекватном рел€тивистском описании свойства насыщени€ оказываетс€ не мень≠ шей, а большей, чем при нерел€тивистском описании.

1.Killer L.D., Fnys.Rev.Lett., 1972, v.28, p.1281

2.Miller L.D., Green A.E.8., Phye.Rev. c, 1??2, v.3, p.241 J.Killer L.V., Fhje.Rev. C, 197*. v.9, p.557; v.12, p.710

Ц  Ц  Ц

¬ саќоте [l\ была зыдвинута гипотеза поверхностных адроншх состо€ний в атомнкх €драх. Ћокализаци€ гиперона на довеохности вркводит к увеличению €дерной плотностг в поЅерхностног области к, как следствие, к изменению коэйсдз;ента поверхьоствогс нат€жени€. –асчет, проведенный в фсрказгзке Tit; — аналогич≠ но \2\, показывает, что дл€ €дер в районе сьинда "огф≈г€циен?

ловерхваетного нат€жени€ увеличиваетс€ на величину~0.3?. ѕолна€ анерги€ св€зи €дра уиенъЅаетс€ от вариаци€ €дерной длотвости, вызванной локализацией гиперона, » ≈ І 2 ( &р ; ~ —. 1 ћЁ≈. Ќес≠ мотр€ на малую величину, такое изменение ксг.^зпнекта поверх≠ ностного нат€жени€ может заметно 7иевыпить веро€тность ≈№ќЁƒ——ќ¬ Ѕьшужденного делени€ €дер э пучках   " мезонов. ¬ потенциаль≠ ном подходе к локализации эффект валкой поверхностно;; €мы [ l [ может привести к допол€ительксцу уменьшение веро€тности деле≠ ни€.

1. ј.—.Ѕшков, я‘, 1984, 40, 4D8;  атериаш »’ зимне;; жсль Ћ»я‘, Ћ.. 1984, 98.

2. Ё.≈.—аперштейЌ, —.ј.‘а€нс, ¬.ј.’сдель. Ё„јя. 1573, 0. 22:.

ѕ–ќЅ»Ћј Ћќ Ў«ќ¬јЌ №—; јƒ–ќЌЌџ’ —ќ—“ќяЌ»… ¬ ATu.J-i;X.i^pAX

’јќЌЌ№Ў ѕ”Ё÷–»

Ќ.¬.«верев, Ќ.Ќ. урилкин, ¬.ј.’одвдъ јнализируетс€ рассмотренна€ в / I / возможность существозани€ локализованных адронных состо€ний в €дерной среде. ќ—ь-шг, адроннне состо€ви€ в €дре рассматриваютс€ в рамках оптическое модели. 3 ней вааимодействие адрона с нуклонами описываетс€ оптическим потенциалом V ( fo   / о - плотность €дра в основ≠ ной состо€нии). ѕри отталкивании (V0 св€занных состо€в:;:

нет, при V — они существуют и делокализованы. т. е. а.~ро:-:;-:ь€ волнова€ функци€ распределена по всему €дру. Ќа самой.цель плотность €дра – сама мен€етс€ в поде адрона и в р е з у л ь т а ≠ те учЄта этого нелинейного аффекта уравнение »редикгера дл€ адронной волновой функции становитс€ нелинейным. ј среди з г е решений могут по€витьс€ реаенвд нового типа - локализованное адроннне состо€ни€. ѕодобные примеры хорошо известны в физике конденсированных сред. ≈сли взаимодействие посторонней ч а с т и ≠ цы с частицами среда €вл€етс€ отталкивателышм и достаточно сильным, то она образует пузырЄк (пример: электрон ъ кивки/, гелии / 2 / ). —реди адронов лишь   "- мезон взаимодействует с нуклонами т а к, что оптический потенциал каона \1 —. ¬ рам≠   к а : квазиклассического подхода, а также в рамках г.:егода ’агтри-‘ока провод€тс€ численные расчЄты характеристик гипотети≠ ческих каоь€ых пузырьков в атомном € д р е. »сследуетс€ зависи≠ мость этих характеристик от глубины ” ц и от числа частиц в пузырьке. ќбсуждаютс€ возможности экспериментального каблкйени€ каонннх пузырьков в €дерных экспериментах при неупругм.;

рассе€нии каонов и других частиц на € д р а х.

1. ћ.ј.’одель, ћ.ј.“роицкий. ѕисьма в ≈Ё“‘, т. « б. й 4, с. 2 1 6, 1983.

2. ћ.ћ-’алатников. “еори€ сверхтекучести, i.'.: Ќаука, 1971.

 –я√∆ј Ќ≈Ћ»Ќ≈…Ќќ… ћ≈«ќЌЌќ… “≈ќ–»» — —јћќƒ≈…—“¬»≈  — јЋя–Ќќ√ќ

ЌќЋя Ћ.Ќ.—авуикии Ћг.рледуетс€ возможность использовани€ нелинейной ыезонкой теории дл€ рел€тивистского самосогласованного описани€ основных состо€ний конечных €дер.»спользуетс€ приблигение среднего по≠ л€, которое заключаетс€ в замене незонных операторов соответ≠ ствующими классическими пол€ии.¬ работе/1/определены параметры теории,которые требуютс€ дл€ описаки€"эмлирически наблюдаемых" свойств полубесконечной €дерное материи при учЄте саыодейстзк€ скал€рного пол€,Ёти параметры инею следующие значени€

Ц  Ц  Ц

св€зи сезонов с нуклонами( S -соответствует скал€рному мезо≠ ну, Q -векторному иеэону).ќтметим,что з модели без самодей≠ стви€ C =I6.3^aCj=I3,99.Ha6op параметров,определ€ющих вели≠ s чину нелинейности,приведЄн в работе / I /.

–ел€тивистский самосогласованный расчЄт основных состо≠ €ний четно-чЄтных €дер(см.работу/2/)приводит к тоиу.что.

величина векторного пол€ в нелинейной модели равна ” = = Q - U ) i + 2 0 !.1эв, в то врем€ как глубина скал€рного пол€ w 5 = QiSsi-“Џ ћэв.ѕолученвые значени€ существенно отли≠ чаютс€ от"эмпир;!чески" определЄнных величин ” и 5 ки€ линейной модели /«/.Ёто приводит к существенному ослаблению спин-орбитальной св€зи в €дре в модели с самодействиеи и €в≠ л€етс€ доводок против неЄ.

1. QOQU-Q. 7., Ўъег-A.fL., Nucl Pfys; I977,292A,4I3.

2. —авушин Ћ.џ. я‘, 1979,т.30,с.660.

«.Ѕкрбрвир Ѕ.Ћ..—авувкин Ћ. ..‘оменко ¬.Ќ. я‘,1982т.35,с.»34 ) 2 «аказ 1 '.}ј

— ≈ » ј » ѕќ »Ёќ—ЎЌ” ¬ —–¬ƒ ≈“∆Ў ƒƒ–ј’

ћЎ ¬Ќ ≈ ќ.Ќ.¬€аанкан, ¬.√.√уќа, ћ.√.”ркн ќценжж чистоты мэоспина состо€ни€ среднет€желых €дер ме≠ н€лась со временем по мере совершенствовани€ метид^в ог.исанж€ высоковоэбувденннх состо€ний €дер. ¬ насто€щее работе ≈ рамках оптако-оболочечной подели / I / рассчитаны обусловлен≠ ные переменно! частью среднего кулонсвско;.. сол€ в €дре VI интенсивности смешивани€ по нзсспину дл€ оснсь.чогс (ќ—) к ана≠ логового (ј—) состо€ний среднет€желых сферически* €дер.

¬еро€тность обнаружить иэосшю “ + I в основной состав≠ с на€ €дра с изоспином ’ вычисл€лась по формуле

Ц  Ц  Ц

"эар€дово-обменному" кулонове€ому полг VI"'Х ћетода расчета такого рода силовых функци€ с точным учетом однотастичноге континуума в тершнах оболооечно€ и оптической моделей изло≠ жены в / 1, 2 /. ¬еличины €, рассчитанные дл€ магических и х пслумагическжх среднет€желнх €дер, лежат в интервале 0,0ь~ќ,«—?.

ƒл€ ј— мерой чистоты жзоспина может служить отношение о.[ ї√* / [ √ ' |, где √ -фрагментационна€ зшрина ј—, сущестс вуща€ в меру хулоновского смеаавакв€ ј— € многочастичных кон≠ фигураци€ с энергией, близкой к ј—, а \√„ - т а же шарила, р а с ≠ считанна€ в действительности неверном предполоиеьии, что ука≠ занное смеашвание осуществл€етс€ за счет €дерного вэадмодействи€ / 3 /. ћетод количественного анализа ширин √* изложен в / 2 /.

«начени€ oQ, рассчитанные указанным способом, лежат в ин≠ c тервале 0, 1 4 - 2, 0 4 %. ћетод и результаты расчета величин а.

сравниваетс€ с выводами других подходов.

Ц  Ц  Ц

-4.065 -4.391

-3.247 -6.130 -6.627

-7.735

-6.419

-5.839

-5.533 -8.416 Ёнергии уровней в кэ¬ дл€ 2 й р - иухьтипхето* в р и е д е в в в таблице.

Ц  Ц  Ц

  ќЎ—јЌї  ќЋ≈ЅјЌ»я яƒ≈–Ќќ… ѕЋќ“Ќќ—“» ¬

√1ƒ–ќƒ1ЌЎ„≈— ќ¬ ѕќƒ10ƒ¬ Ћ.длексаадров, ћ.ƒревсха,, ƒ. аредхов, ¬.√. артмезхо, ƒ. гугч,

8.ѕ€лерова ¬ рамках ква€тоэо-г€дрода€ам€чесхого подхода всследувтса колебаввж сфераївеха самметрвчвов адврво! влотаоста с двффузвнм краем. ÷ель работы - раэввт€е математа€ есхах методов реааава оевоавнх уравненаї / I / дл€ вахохденаа форан €дчрнои пхотвоств в освоавом состоавжх L 1 д х а –Д*-.–*”м. ї ^ ' 0 Х *'- ' чч'*^ј частот колебааа! K O J = (rrfc.,/2) ѕ. в фувщг« i (J), І / ^ определлмжх в л€шввом првблкхеавв разложевве операторов отклоаеви€ плотвоств от равновесной а похищала с х р о с т г по фововвим операторам.

јналвз евстемн ( 2 ) показал, что ддд вещественных значена!

ххмпотевааала X могут, в лрввцжпе, суавствоааї.за тапа

pea as a t :

а) "сваэвавнв" простравотва€ао ограввче€ше сое ю н а € с дискретным с ветром п. X ;

:

б) состоаввл "расселивл", вмещав вепрерыван€ спектр а. ј в опвен€в€щве коллактааана моды с хспуска€вем частвц.

–аэввт комплекс программ даа часлеваого реаенаа уравн€ла ( I ), ( 2 ) аа о с а о м метода стерж€евмд спдалЎоа / 2 /. ѕредварктельвм!

результат - *свазаа€ых" состоан€в в часлаавмх расчетах обаарух € ї не удалось.

1.  архавевхо ¬.√. € др. —ообжавве ќ¬ƒ, 1985, Pt-85-543.

2. јлександров 1. а д р. ’ур€ал в€часлатеиаов математика и математжесхоа ф а з а м, ћ.: Ќаух, 1Ё80, т. 2 0, с.92Ё;

1982, 1. 2 2, с.375.

»«ќ—Ўя–Ќќ≈ —ѕ»Ќ-—ѕ»Ќќ¬ќ≈ ¬«ј»ћќƒ≈…—“¬»≈

¬  Ў»„ј—“»„Ќќ-‘ќЌќЌЌќ… ћќƒ≈Ћ»

ј.».¬довжн, ƒао “нев  хоа, ¬.ё.ѕономарев изоскал€рвого 1 -—ќ—“ќя≈∆я (Ћ^=5,в4& + ќбнаружение в ћэ¬, см., например, /1,2/) позволило более надежно оценить кон≠ станту эффектжввого жзосхал€рного сшш-сшмового взаимодействи€ в р€де моделей /3/. ћы провелж аналогичные расчеты в рамках »ћ, где предполагаетс€ сепарабельна€ $орма эффективных сад. ѕри жепользованжж в расчетах одночастжчного спектра близкого к "экспе≠ риментальному" /4/, мы получжлж, что энергж€ ж држведенна€ веро≠ + €тность ¬ ќ Ћ ) изоскад€рного 1 -уровн€ воспрожзвод€тс€ прж условвж, что иэоскад€рвое спжн-спжноное взажмодействже в 10-20 раа слабее иэовекторвого чтс согласуетс€ с /3/, a ЂJ - 0,,&^* вполне удовлетворительво воспроизводит' прж этом поведевже {ормфактора( е.еќ -рассе€вж€ с возбужденжем зтогс состо€ни€ дл€ переданных импульсов 0,4 ц 1,5.‘н /2/. Ќа расунке сплош≠ ной линией изображен расчет с радиальным формфахтором сад dU/dx, а пунктирной - с формфахтором, неэав€с€щжм от раджуса. — той же точностью опжсываетс€ сеченже возбуждени€ этого состо€ни€ в не≠ упругом рассе€нжх протонов с энергией ≈_ Х 200 џэ№. ѕрж этом те≠ = оретическое сеченже больае экспериментального в 1,?,7 раза. ¬за≠ имодействие с двухфонокнымж конфигураци€ми очень слабо влж€ет + на жзоскал€рное 1 - состо€ние.

1. lelnbard  . at al. Phye.Rar.Lett., 1982, 49, –.18.

DJalall 0. at Ђ1.

√№уе.Ќат., 1985, —Ё1. p.758.

г. Mailer S. at el. Ibya.Har.Lett., 1985, 5*. P-293.

3. Tekl X. at al. Phji.HaT., 1983, C28, p.1398.

Ѕоржов ».Ќ. ≈ др. я‘. 1964, 40, — ѕ5“.

4. ¬оронов «.¬., ƒао “кав  хоа.

»зв. јЌ ———–, оер.фжв., 1964, 48, с.2и08.

Ц  Ц  Ц

! Х Dales S. Preprint IPN0-DHE/ 8 5 - 1 2, 1985

2. —оловьев ¬.√. Ё„јя, 1978, 9, с. 810;

¬дова€ ј.». в др. Ё„јя, 1985, 1 6, о. 245.

3. Vdovin A. I., Stoyanov Ch. JINB, B4_85_J52, Dubna, 1985.

јЌјЋ»“»„≈— »… ввд ќƒ≈ќ„ј—“»„ЌЎ ъ а н с ш жхї?. ж ;, ќ ј в ѕ—“№ ÷Ў≈ пƒгј с –ј«ћџ“Ў  –ј≈ћ ќ.¬. овьоин. Ё.ј.–удах ¬ /I/ показана возможность получени€ ≈ аналитическом виде решени€ уравнени€ Ўрединтера дн€ частицы с нулевым орбитальным моментом в потенциале типа “/" (~ ) = "Vo /с   ? г / _ 1 Х, + Ћ Ћ / ь ^ ( o a “очное решение данного уравнени€ приведено ь ''l /2/. 3 насто€щей работе исследуетс€ возможность использовани€ этих точных решений в качестве одкочастичных волновых функций нуклона с отличным от нул€ орбитальным моментом в -отевнгале €дра с размытым краем, таи как член -/. ј ^ * / '/о ) т ≈нутрг €дра очень хорошо воспроизводит центребекннй аотешмал.

–асчеты показывают, что полученные таким способом одноча,стичные волновые функции нуклона в пределах €дра практически не отличаютс€ от волновых функций гармонического осцилл€тора, но в отличие от последних имеют лучшее асимптотическое поведение при больших * (спадают по экспоненте). ƒанные волновые функ≠ " ции вполне можно использовать в спектроскопических расчетах в качестве одночастичных волновых функций нуклона в пстенциале €д≠ ра с размытым краем, а также в задачах до рассе€нию нуклонов при небольших энерги€х. Ѕ частности, в квазиклассическом прибли≠ жении вполне удовлетворительно описаны фазы рассе€ни€ нейтраль≠ ной частицы с отличным от нул€ орбитальным моментом в потеншвле V, /ck'lr/j,) Х ь

1. Ibcte ј. к. sї ?то (,Ђїta, Ђ " Ђ, "Х 4 2. – '*

2.  амке Ё. —правочник со обыкновенным дифференциальным уравне≠ ни€м.  .: №аука, 1965, с. 486.

Ц  Ц  Ц

 оординатн описывает нуклон€ые образовани€ {кинематические квазичаст€цы). св€занные с коррел€тивнни действием движени€ цент≠ ра масс.

1) ¬ отличие от координат в системе центра инерции ( =—), координатн j T независимы; якобиан перехода 3f = ( A * i ) / ^

2) т подвижной системе с точностью до ь“-"÷. /ck-i-j~ полный гамильтониан совпадает с гамильтонианом внутреннего -.&жени€; t^ - средн€€ кинетическа€ энерги€ кваз€частицн

3)  оли пренебречь перекрестные произведени€ми иг-пульсов, угль между которыми дл€ т€желых €дер можно считать случайными ƒ /, потенциал взаимодействи€ между квазичастицами будет совпа≠ дать с нуклонвым; эффективна€ масса квазичастицы m* =m(A+ ) / /[(ј-1)(ј+2 ) + ] = m (I + I/A).

4) ƒн€ электрических двлольаых переходов квазичаст€цы име≠ ет эффективные зар€ды: e = -eZK^t)- eZ/A,& ^e(^t)/(^*i) n ?

= eW/A.

ѕри ј{1..| подвижна€ система практически совпадает с системой центра масс, т.е. JT приближенно удовлетвор€ют усло≠ вие трансл€ционной инвариантности. ѕоэтому дл€ нногочастичных систем можно использовать модель независимых частив, если под ее координатами понимать _ _ и сделать соответствующие переворр_ м€ровхи масс и зар€дов.  инематическа€ корректность / 2 / будет наругатьс€ несильно. √амильтониан и волновые функции будут близf к традсл€шювно-д€вармантвцм. а степень нарушени€ инвар€ангаости можно вычислить €вно.

1. Bїiner M. et а1.яис1.–11у5ƒ975,їј 238. р- 29.

2. ¬агавас ¬.¬. Ё„јя. 1976, т.7(2), с.309; 1980, т.11(2), с.454.

ѕ–»ћЎЌ¬Ў –ј«Ќќ—“Ќќ√ќ ћ≈“ќƒј

дл€ ннислвш€ ћј—— Ќ≈йтрснно-изЅьггочньа яƒ≈– √.¬.ћатвеев, —.√.явижп ƒж€ вычислени€ масс €дер аа практике широко используютс€ различные полуэмшц€гческие форцглы. Ётот способ отличает сра≠ внительна€ простота расчетов. ќднако используемые ‘ормулы со≠ держат большое число зачастую физически необоснованных пара≠ метров, которые наход€тс€ путем подгонки вычисленных масс к экспериментально известным.

¬ насто€щей работе предложен метод вычислени€ масс нейтровно-€збнточннх €дер, основанный на разностных соотношени€х масс типа соотношение √арви- елсона / I /. ƒл€ расчета неизвес≠ тных значений масс €дер используетс€ выражение I где ћехр - значение масс из таблицы / 2 /.  оэффициенты „ и значени€ Ai,Zi наход€тс€ путем рекурсивного применени€ мо≠ дифицированного разностного соотношени€ ћ (ј,2) = M(A-Z,7) +M(A, i+1)*M(A*2, 2*2) M(A-Z,I^)-M(A,l*2)-M(A*2Jt3)tM(A,E-3).

Ќа основе проведенного тестировани€ найдено, что такое соотно≠ шение выполн€етс€ с точностью около 100  э¬ на одно табличное значение. ѕроведен анализ погрешностей предсказываемых значе≠ ний. ѕредложенный алгоритм требует примерно таких же вычисли≠ тельных ресурсов, как и расчеты по аппроксанашоннын формулам.

1. Gdrvey G.T., Kelson I. - Phys. Rev. Lett. 1966 V. H, P. m

2. Wapstrd ј.»., Bos K. - At. D&t& Hurt. Data Jill.

19*4, v. 19, p. ё.

ЎќЌќ¬— »≈ ЁЌ≈–√»» »«ќ≈ј–-јЌјЋќ√ќЎ’ —ќ—“ќяЌ»я

¬ƒ – S-d ќЅќЋќ„ ».

Ћ.ћ.—олин. ¬.Ќ. узьмин, ≈.ј.Ќеиилов, ¬.ј. алинин ¬ предыдущей работе /I/ нами было показано, что если куло€овскув энергии €дра представить в виде *–(ј) l l t - t ), то дл€ €дер s - c l оболочки Ji/нкци€ 'f(A) есть линейна€ функци€ ј, при≠ чем дл€ €дер с четным и нечетным числом протонов *?{ј) различны.

ѕолученные выводы были сделаны на основе анализа разностей кудоновских энергий зеркальных €дер в основном состо€нии. Ќами были использованы функции ”(ј) дл€ нахождени€ разностей кулоновскги энергий изобар-анадоговых состо€ний, из которых одно или оба соответствуют возбужденному состо€нию €дра, предполага€ VYA) одинаковыми дл€ основного и возбужденного состо€ний. —реднеквад≠ ратичное отклонение расчетных значений от экспериментальных (минимальные энергии возбуждени€) /2,3/ (“=1, 3/2, 2) ffz 60 кэ« т.е. более чем в 2 раза больше, чем дл€ основных состо€ний /I/.

¬ насто€щей работе был выполнен анализ отклонений расчет≠ ных разностей кулоновских энергий от экспериментальных и было замечено, что предсказани€ разностей з тех случа€х, когда в ос≠ новном состо€нии €дро с четным числом протоноь, а в возбужденное с нечетным числом протонов оказываетс€ более точным ( — =25 кэ«), " чем в случа€х, когда в возбужденном срсто€нии €дро с четным 1 (—= 75 кэ¬). *–(ј) дл€ возбужденных состо€ний €дер с Z четным нами была найдена методом наименьших квадратов по разност€м хулоновских энергий, измеренным с погрешностью не более 30 кэ« /2,3/ (дл€ €дер с 7 нечетным использовались ^(одинаковые в основном и возбужденном состо€ни€х): ffA) = -254,43 + 1,639-ј, что практически совпадает с ”/ј) дл€ €дер с 5√ нечетным. ѕри таком выборе функций согласие расчетных и экспериментальных зна≠ чений разностей кулоновских энергий изобар-аналоговых состо€ний существенно улучшаетс€ - — * 29 кэ¬. ѕоскольку при возбуждении €дра с четным числом протоно- fA) уменьшаетс€ можно говорить об увеличен*^: зар€дового радиуса €дра на 0,05 t- 0,20 %.

1. Ћ.».—олин, ¬.Ќ. узьмин, ».ј.Ќемилов, “ез. докл. 33 совещ. пэ €дерной спектр, и структ. ат. €дра, Ћ.: Ќаука, 1983, с. 244.

2. W. i. Cowttntu. andу.Ћ √&к, Ў. Data ÷ис/ 3)Ua Ўй, √ў√5, Ў.

3. у. йи&&, Ћ7&. йћ, €. т. √ал*у и їг, Pfy* яе* с, tss /, гз, s?s.

Ё»Ў–»„ Ћ»≈ 3iKOH0MBPHO(MI ƒ » ЁЌ≈–1Ў —я≈», «ƒќ—яƒќ ќ“ »«ќ“ќЎ„ЌЋЎ) —ѕ»Ќј Ћ.ћ.—олжн, ¬.Ќ.’угывга, ¬.ј. алинин, –.ј.Ќштгпв

Ц  Ц  Ц

этой формуле отвечает за кулоновскую энергию. ¬ €редадущей рабо≠ те /1/ вами было показано, что дл€ воспроизведени€ разностей кулоновских энергий изобар-аналоговых состо€ний со среднеквадратичшш отхлонекием Ђ 38 жэ¬ удобно кулоновскую энергию предста≠ вить ваг V/A) Z-(?-0. где W A ) - линейна€ функци€ массового чис≠ ла. ≈сли предположить, что кулоновска€ энерги€ €дра в возбужден≠ ном состо€ни€ мало отличаетс€ от хулоновскои энергии €дра в ос≠ новном состо€нии, то можно попытатьс€ найти вид функции Eft'?,*).

рассматрива€ разности энергий св€зи основных состо€ний соседних €дер изобар одной четности, т.е. ь≈*≈(јЋ)-≈(ј,*г)= ≈(ј,*яE(A,H-Z~i). ѕри анализе этих разностей дл€ 70 ^ј^180 (за внчеток разностей кулоновскнх энергий) обнаруживаютс€ следуюиие законо≠ мерности: I. ¬еличинї л≈ дл€ каждого значени€ N-Z про€вл€ют примерно линейную зависимость от массового числа. 2. Ёта зависи≠ мость претерпевает скачок при переходе через N= 50,56.82,89 и 2~ 40,50,72. 3. «ависимость &≈ от N-1 при данном ј примерно ƒл€ описани€ &≈ в области 2^50 ливеяна, т.е.

и є82 (86 разностей) нами использовалїл функции ≈ в виде г

Ц  Ц  Ц

≈.Ѕ. Ѕахьбупев, ».Ќ. металлов, й. ѕ€перова »сследовано затухание каиектжвних возбуждена* бвстровра€ € и п а с € €дер в ранках какрсссопжчегкож м о д е н деформвлжн поверхностж «ерна / l, 2 / с учетом длсслпа€жв. н р а в а колебательных в о з ≠ буждена!, определенна€ как мнима€ часть собственно! ч а с т о т сжстем€, может бить опжсава путей прэблжженного учета жнтеграха столквовенлл $i. f f ^ T, t ) в квиетическом урвваевжа дж€ фущцщж распределени€ {(г V t) 'Х

Ц  Ц  Ц

1¬№

√»√јЌ“— »… ”√∆¬ќ… –≈«ќЌјЌ— » —“–” “”–ј

Ќ»џћ»’ —ќ—“ќяЌ»… яƒ≈–

Ќ.Ќ.Ќвха1€ов, ѕ.Ќ.”сма€ов, Ё.’.—лдаибаева ƒа€ п о л и ! анализ гамильтониана "двухротор€о! модели", в которой допускаетс€ сувеетмиавие "гигантского углового резо≠ нанса", т. е. возбужде€и!, св€занных с поворотами неЎтров€ои компоненты деформированного €дра относительно протона о ! компо€евтв / 1 /.

__ Ќа1де€а реализаци€ операторов углового момента не€тровов ( I n ) € протонов ( √о ), спроектированных ва внутренние ос€, дл€ случа€, когда кажда€ €э кшповевт имеет отличную от нули составл€кцуї €а собственную ось аксиально! спшетр€€.

√амильтониан €дра пред стаї лен в в€де суммы двух операторов Ћ Ч√7 + /-/ 00 ) где первое слагаемое отл€чаетс€ от оператора Ќ в / I / наличи≠

Ц  Ц  Ц

ввх чисел его собственных состо€ни€ точввми €вл€етс€ проектї

по€в ого углового помета (   ), углового мсие€та относительно≠ го дв€же€€€ ле!тро€€о1 € лрото€€о! компоненты ( ) € ввутре€≠ €его углового момента ( k ) €а одну €э внутренних осеї. ѕо≠ строены собственные функции гамильтониана Ќ Х ѕолучены по≠ правки от Ќ' по теории воэыуиеви€ к волвовмм функци€м а спект≠ ру собственных энерги€ €дра. ¬ результате показано, что учет

W привод€т к:

1) смеви€а€€с V, fi, Y €   Ђ1* полос;

2) различил эффективных моментов и€ерцки полос внутренних состо€ни€. ћомент инерци€ qr в } полос при учете св€зи в €и€а€ием пор€дке теори€ возмущени€ равен

Ц  Ц  Ц

1. O.Dї FranceeoM, *.?Ђ1пвЏо, M.Lo Luai.ee.

√№ув.≈вт.—, 198*, т.29, Ђо *, р.1496.

 ¬јƒ–”√ќЋЏЌќ≈  ќЋЋ≈ “»¬Ќќ≈ ƒ¬»∆≈Ќ»≈ : —“ј–џ≈ » Ќќ¬џ≈ ѕ ƒ ќ џ

ќ’ ƒ

X ќ » ј » « —Ћ≈яЎ≈Ќ“ј

ѕ—Ќё ќ. .¬оров, ¬.√.«влевинский ƒелаетс€ обзор основных результатов применени€ бозонной фено≠ менологии х описанию ниэколежацих коллективных квадрупольных в о з ≠ буждений в четно-четких сферических и м€гких €драх. ¬ коллектив≠ ном гамильтониане учитываютс€ ангармонические члены 3 - г о и 4 - г о пор€дков, включа€ поправки к кинетической энергии. ¬ случае силь≠ ной ангармоничности, характерной дл€ м€гких €дер / I /, ^обходим учет больших флуктуации числа бозонов / 1, 2 / в отличие L традици≠ онной трактовки »¬Ѕ("модель взаимодействующих бозонов"). јнализ, проведенный дл€ широкой области изотопов ( Ќи, Pd, Cd, TV Xe,Pt,tto, G-e), показывает, что модель на количественном уровне одинлково хо≠ рошо описывает свойства самых ра€ных по характеру недеформированных €дер. ¬ большинстве случаев энергии уровней и веро€тности ≈ 2 переходов воспроизвод€тс€ в модели лучше, чем в ћ¬Ѕ, включен и џ¬Ѕ-2(*ногопараметрнческий вариант / 3 / ). ¬ таблице приведен, вели≠ чины веро€тностей ≈2-переходов в'^…и—отнесенные к B(E2;2*Q:,. в в простейшем случае описываемые одним параметром в ≈«-овдрат-л.е.

Ц  Ц  Ц

в модели взаимодействующих бозонов в фермвовов (11¬≈‘), в которой, в отличив о? стандартных подходов / I /, в редукциовнув цепочку ( D вход€т не только обычные алгебры i n, но в супаралгебра 1 / ( 1 / 2 ).

—огласно этой схемы, €дро с некоторым числом ћ валентных нук- (

Ц  Ц  Ц

1. RVanlsacner, ј. – г а п к, Ќопу- ?hЂu S u n, Ann Phj/i., 4i"J-, гьь (mЂ).

2. а.—.√усева, —.‘.—мирнов, ё.».’аритонов, »зв. 1Ќ.———–, сер.фиї, 4?, J7(I985).

ќ –ј«Ќ»“ ћ≈“ќƒј’ ѕќЋ”„≈Ќ»я Ѕ080ЌЌџ’ –≈јЋ»«ј÷»…  ќЋЋ≈ “»¬Ќџ’

√јћџ№“ќЌ»јЌќ¬

ё.‘.—мирнов, ¬.Ќ.“одсю€, „.Ѕурлак, U. √ававче€, ќ.Ќаврахил »звестны два обеих м т о л а волумвж€ боаоавнх p a r a n a s a l опе≠ раторов –аивльхова a лругвх фваачасхвх ввлжчва два светаї, обавдадевх сввиахрвав от€освхальло проазвохьаоа просто! аахабрн Ћа $- / 1, 2 /. ¬ Ђ p a w a s аах вепользумса оообчвввм когаравтнвї

сосхонавв (ќ≈—) в Ђада:

є | 0   — = Ђос р ( S 2 * F - O IH*J, гда ≈ - ј - поапавщвагеыараторм алгебра ( ?, | H W - схарвва вектор некоторого €епрвводвжого прадставаавв€ а т о ! алгебра. ¬торое метод не св€зав с аеооамоааввав ќ — в освоаав ва свойствах эдеменхараых представлевж! адгвбр ƒа.  етоды / I / в / 2 / дат* в обввх случа≠ €х разнив выражени€ тала ƒашсона дд€ генераторов алгебры & ( а хан самым равные б о з о н а м образы соохаатствухашх хоалеххвавнх г а мвлновванон); бодав того, веда в находа / I / боэоввыа образа о п е ≠ раторов €вл€ютс€ едвнетванныма, то подход / 2 / даЄт возможность получать не менее I I разлвчных по виду (во фнз€чески эквнвалентннх) фора боэовных выражений ( I - ранг алгебры G-). ¬ рабохе и с ≠ следуетс€ св€зь подходов ƒ /, / 2 / и показано, что дайсоновс€ие реализации тала / 2 / могут быть получены, если в методе / I / и с ≠ пользовать ќ — в другой форме где пор€док сомножителей отвечает так вызываемому нормальному пор€дку расположени€ лолохахедьвых корней *Х (см. / 3 / ). ¬озмож≠ ность получени€ различных форм бозовных выражений сч€эана с суще≠ ствованием нескольких разновидностей нормального упор€дочивани€ корнай џ-.  ак орвнер,с понооьв (2) получена бозонна€ реализаци€ генераторов особой алгебры Ћи &. ј

1. H. B o b a O e W i K i, џис.1. –№ч5. A36S, 213, 237(1981); ј380, I (1982).

2. —.‘.—мирнов и др. в с б : “еоретико-групловые методы в физике.

в. : Ќаука, 1983, т. 2, с. 517.

3. P.M.Ћаврова, —.‘.—мирнов, ¬.Ќ.“олстой,  ат заметки, 2 6, 15 (1979).

ћќƒ»‘»÷»–ќ¬јЌЌџ… ћ≈“ќƒ “јћћј-ƒјЌ ќ¬ј ƒЋя ќѕ–≈ƒ≈Ћ≈Ќ»я

ћ» –ќ— ќѕ»„≈— ќ… —“–” “”–” f/'-≈ќ«ќЌј » ѕј–јћ≈“–ќ¬ ћ¬Ѕ

¬.W.ћихайлов ƒл€ теоретического расиста переметров модели взаимодействую≠ щих —озонов (ћ¬Ѕ) имеет большое значение определение микроскопиче≠ ской структуры я) -оператора, описывающего коррелированную квадрупольную пару квазичастиц, феноменологическим образом которой €вл€≠ етс€ и -бозон. ƒл€ определени€ амплитуд, с которыми вход€т различ≠ ные кваэичастицы в -оператор, предлагаетс€ модифицированный ме≠ тод “аима-ƒанкова (“.-ƒ.), заключающийс€ в том, что минимизируемое среднее значение гамильтониана вычисл€етс€ не по однобозонноцу — ќ ≠ + —“ќяЌ»≈ © 0 (|0 -вакуум квазичастиц), а по суперпозиции кол≠ лективных состо€ний (деформированное состо€ние). Ёто усреднение производитс€ с помощью перехода от фермионных операторов Ћ к —е≠ зонным по правилу, прин€тому в ItBBl :'-Х л '/-nj/a -*a's ис v использованием в качестве деформированного состо€ни€ функции a ( S* + J* '.') ' U, где ќ -число бозонов.

“аной способ построени€ функционала позвол€ет учесть не толь≠ ко компоненты Hgg. эффективного кваэичастичного гамильтониана, как это имеет место в обычном методе “.-ƒ., но так же компоненты ^40+04* –ассмотрение, основанное на факторизованных силах в ч.-д.

и ч.-ч. каналах, показывает, что при малых деформаци€х (р ) и _ больших числах бозонов (& ) полученное уравнение сводитс€ к ура≠ внению обычного метода “тƒ. с увеличенными в 2 раза константами “-четных сил (квадрупольные ч.-д. силы и “-четна€ компонента квадрупольного спаривани€) и не содержит “-нечетных сил. ѕри этом исключаютс€ дополнительные возможные перенормировки констант га≠ мильтониана, св€занные с учетом примесей вышерасположенных состо≠ €ний.

ѕолный набор решений, полученный из модифицированного уравне≠ ни€ “.-ƒ. после исключени€ нижайшего по энергии решени€, сопоста≠ вл€емого d -бозону ћ¬Ѕ, используетс€ в рамках метода случайной фазы дл€ конструировани€ фононов, введение ноторых позвол€ет учесть взаимодействие слабоколлективизированных и высокоэнергетичных квадрупольных мод между собой. ѕри этом исключение d. -боэонного реаени€ практически не сказываетс€ на рассчитанные значени€ энергии квадрупольных резонансов.

Ц  Ц  Ц

¬олнова€ функци€ св€занного состо€ни€ многофернионной системы может бить представлена в виде конечной суммы компо≠ нент, обладавших более низкой степенью антисимметрии. ≈сли аналогичное разложение применить также и дл€ гамильтониана системы, уравнение ЎрЄдангера может бить приведено к системе идентичных уравнений, различаоцкхс€ только перестановками од≠ н о ч а с т н ы х координат в редуцированных гамильтонианах и ком≠ понентах волновых функций.  аждое из этих уравнений €вл€етс€ функционально-дифференциальным уравнением дл€ компонент, эк≠ вивалентным исходному уравнению ЎрЄдингера дл€ самой волновой функци€. ѕредложен метод решени€ этих уравнений. ќказыва≠ етс€, что дж€ расчета энерги€ и волновой функции св€занного состо€ни€ достаточно определить систему собственных функций двухчастичного редуцированного гамильтониана. »спользовани€ такого базиса позвол€ет обойтись без дополнительного расчета каких бы то ни било интегралов от каких бы то ни было частей гамильтониана. ¬место этого достаточно построить одну матрицу с заранее известными свойствами. ≈е матричные элементы - это интегралы в упом€нутом базисе от специальной комбинации перес≠ тановок одночастичннх координат. ≈сли этот базис недостаточно жарок, матрица не обладает желаемыми свойствами.

—тепенью отклонени€, которое легко контролировать, опре≠ дел€етс€ точность расчетного значени€ энергии и волновой фун≠ кции. ѕрименение описанного метода открывает реальные возмож≠ ности нахождени€ точных или хорошо контролируемых приближен≠ ных реиений многочастичного уравнени€ ЎрЄдингера.

–ј«¬»“»≈   Ќ ≈ ÷ » 51/(4)-0»»1≈“–Ў ¬ я ≈ Ќ … ‘ «   ќ ÷ѕ » ƒ– ќ »» ≈ ƒ.џ.¬ладимиров, ё.¬.√апонов — 60-х годов работы по SO (4)-сж1метр€в в €драх велись в двух главных направлени€х: поиск коллективных состо€ний спинизосзшнового типа ж исследование массовых соотношений. ќткры≠ тие и теоретическое исследование гамов-теллеровского резонанса (ITP) позволили сформулировать гипотезу о восстановлении SO{4)снмметрки в зар€женной рй -ветви возбуждени€ т€желых €дер /I/.

јнализ масс т€желых €дер (ј 3-216) продемонстрировал непротиво≠ речивость этой гипотезы € возможность описани€ разностей масс на уровне лучших массовых формул / 2 /. ¬ работах / 3, 4 / была раз≠ вита теори€ феноменологического описани€ пр€мых €дерных реак≠ ций перезар€дки в схеме SO (4)-симметрии и найдены амплитуды процессов возбуждени€ ј– и √“– на пучках пол€ризованннх прото≠ нов и U Х »зучение ј– и √“– содержит информацию о роли SO ( 4 ) сииметрии в зар€женном канале возбуждени€ €дер. Ќедавнее экспе≠ риментальное открытие коллективных »-реэонансов ставит вопрос о включении изовекторного 1—-резонанса в спин-изоспиновую 5(/(4)-схему. Ёто можно сделать путем перехода к Ћ/(4)-супермулыиплету общего вида. Ётот супермульмшлет дает объединен≠ ное описание основного состо€ни€ €дра,.его аналогового, гамовтеллеровского и MI-резона€сов, а также j-f -сагел;ига п р и состо€ни€ типа обратного спин-фиша. –азвита теори€ пр€мых €дерных реакций возбуждени€ этих состо€ние.

1. ё.¬.√апснов, ё.—.ƒютоставский. Ё„јя, 12,1324, 1981.

2. lu.V.Oaponor et a l. Hucl. Phys., A361, 192 (1981).

3. ё.¬.√апонов. я‘, т.40, вып.1(7) 1984, 85.

4. J.Bane, Yu.V.GaponoT. Fhyeica Scripts, 30, 104 (1984).

CTffl-»Ёќ—ѕ»Ќќ¬џ≈ ќѕ≈–ј“ќ– —ƒ¬»√ј.

ѕќ—“–ќ≈Ќ»≈   ј Ќ ’ ‘ Ќ ÷ … —Ё“ЎЎ№“ЎЎ√√Ќќ√ќ Ѕј«»—ј

–“џ ” » √ ” ѕ 50(4) –ѕџ ƒ.».¬ладимиров, ё.¬.“алонов ¬озможность объединенного описани€ нналогового, гамов-теллеровского и MI-резонансов в схеме 5—/(4)-симметрша приводит к необходимости перехода к 5/(4)-супермультиллетам общего вида и требует построени€ в обией аналитической форме базиса группы 5(/(4) с учетом кратности спин-изоспиновых состо€ний. ѕредлага≠ етс€ рекуррентна€ процздура, позвол€юща€ последовательно строить базисные функции старших весов кратных спин-изоспиновых мугьтиплетов ( s ) = ( t t = * s s * = S ), исход€ из состо€ни€ высшего f

Ц  Ц  Ц

где пары чисел C,d%-0 нумеруют кратные состо€ни€ i.ZO+d(. а., —+ћъ-6), Ћ/цќк) - нормировочный коэффициент.

ƒоказано, что любое другое располо€ение понижающих операторов друг относительно друга дает базисную функцию, котора€ линей≠ ным образом св€зана с функци€ми ( I ), а общее число функций та≠ кого вида в точности равно кратности мультиалета (* s ).

ѕолучены рекуррентные соотношени€ дл€ нормировочных коэффициен≠ тов, рассмотрен вопрос об оргогоиализации кратных функций, под≠ ход€щей дл€ решени€ физических задач, и в аналитической форме построены базисные функции дл€ мульишлетов с кратностью два:

-I + i = р + р ' -. - = р - | р * | - I и три: * e f-l, i p " | S P'.

I. ¬ладимиров ƒ.ћ. ѕрепринт »јЁ - 3949ƒ. ћ., 1984.

Ц  Ц  Ц

Ћ.ѕ. орда, ≈.√. опанец, √. .лом€ков, ј.—. ачан ѕолучены данные о параметрах деформаций основных и возбуж≠ денных состо€ний легких €дер с 2 3 4 ј $ 3 7. “еоретические значени€ матричных элементов ≈2-переходов вычисл€лись ≈ модщшдированной обобщенной модели, учитывающей различную деформацию начального и конечного состо€ний €дра /I/. ѕроведенный анализ показал, что параметры деформаций, полученные из сравнени€ экспериментальных и теоретических энергетических положений уровней, как правило, имеют большие значени€, чей из данных, i мученных из анализа ве≠ ро€тностей переходов. Ќа рисунке показано изменение равновесных деформаций основных состо€ний {* ), пе вых возбужденных — ∞ ) и вторых возбужденных состо€ний (Х ) в зависимости от массового числа. ’арактерный €вл€етс€ уменьшение деформации €дра с увели≠ чением энергии возбуждени€ I. йноаин L....,  оса€ец ≈.√., :—орда л.Ћ.,  остин ii.ri.,  оваль ј.ј. ¬јЌ“, —ери€: физика высоких энергий и атомного €дра, 1975, вып. 3(15), с. 31-33.

Ц  Ц  Ц

где V. ~ отрицательна€ часть €дерного потенциала Ћ /. ¬ насто€≠ щей работе установлены аналогичные (1) ограничени€ сверху на число св€занных состо€ний частицы в средней поле, когда помимо центробежного и €дерного потенциалов действует отталкивавщий хулоновский потенциал V Х ѕри этом рассмотрены случаи точечного e

Ц  Ц  Ц

чем » ). »з ( 2 ^ следует, что приа-їЂо св€занные состо€ни€ отсут≠ ствует, если S V ^ l V - ^ l i r Х со. Ћюбой потенциал, дл€ которо≠ го интегралы ї'правых част€х (2) и (3) ограничены, приводит к кемчиому числу св€занных состо€ ли. ѕолага€ в (2) и (3)   ^ = 1, получим ограничени€ на потенциал, необходимые (но ке достаточ≠ ные) дли существовани€ по крайней мере одного св€занного состо≠ €ни€ с знвргией соответственно i ќ и - *.

I. ƒе јльферо ¬.,–едке “. ѕотенциальное рассе€ние. и.:ћир,1966.

 ЎЎ≈  «Ќќ≈ ЋЎ’≈Ў≈ ¬ яƒ–ј’

в шкЅштш √ј«ќ¬—- јЎЋ№Ќќ« ¬ƒ≈Ћ» ¬.ћ.—трути€ски≈, —.ћ.¬ыдруг-¬ласенко, ≈.ё.ƒе€исов, 5.ј. зашэк, ј.√.ћаг€ер –аавита теори€ коллективного движени€ в €драх, объедин€ю≠ ща€ макроскопические (капельные) свойства €дер с описанием квазичаетичных (газовых)"возбуждений конечной ферми-системы (газеЧ во-капельна€ модель, ЎЁƒ).

»сследованы свойства квантовой функции распределени€ «игнера в фазовом пространстве. ѕоказано, что в области кра€ €дра квантовые эффекты привод€т к гладкому импульсному распределению нуклонов на интервале дор€лка граничного ашу€ьсэ ‘ерки. S кра≠ евой области тер€ет смысл пон€тие ферми-поверхности Ѕ и€гульсвом пространстве. «десь нельз€ воспользоватьс€ полуклассически≠ ми теори€ми, однако зозмог€о феноменологическое описание.

¬ведена динамическа€ эффективна€ поверхность €дра (ƒ«ѕ1 в соответствии с положени€м максимумов градиента завис€щей от вре≠ мени куклонной плотности. ”зка€ область диффузного кра€ €дра вблизи ƒЁѕ в область насыщени€ плотности в объеме €дра рассмат≠ риваетс€ отдельно. ¬ объеые €дра изменени€ плотности шли, и можно воспользоватьс€ линеаризованными уравнени€ми метода хаоти≠ чески! фаз, которые в полукласскческом предела ^U -ї0) переход€т в кинетическое уравнение Ћандау дл€ функции распределени€ ќ-ззука- ѕри зтом в объеме €дра нужны только посто€нные амплитуда ≈зажмодеиствж€ квазичастиц. ¬ приближении относительно резкого кра€ плотности выведена граничные услови€ на ƒЁЌ дл€ решение ≈—лухлас леских уравнений объемной динамики. ѕоказано, что урав≠ нени€ 1»1 сохран€ют полный импульс и энергию €дра при условии.

согласовани€ вариаций потенциала и плотности в области кра€ €дра в самосогласованной теории конечных ферми-систем. ќд€эхо, при этом не используетс€ конкретный вид взаимодействи€ в :сраевой об≠ ласти.

“аким образом, развита проста€ и обща€ теори€, с помощью которой получены частоты, переходные плотности, энергетически взвешенные правила суш и ширины дл€ изоскал€р€ых и изовекторных гигантских иультжпольных резонансов в €драх. –езультаты дл€ пе≠ реходных плотностей хорошо согласуютс€ с детальними расчетами с реалистическими силами —кирка.

√-Ћ –ќ— ќѕ—“№—Ў ЋЎјћЎ –л—ќ ќё« —-^  №’

Ћƒ≈–Ќџ’ —ќ—“ќяЌ»≈

¬.’—трутинский, №.”..јбросга.юв ћакроскопическое описание коллективного движени€ sucof-возбужденных €дер определ€етс€ в результате статистического усреднени€ по многим микроскопическим состо€ни€м систем;, l.'cследуето€ св€зь характеристик такого движени€ {мультипольности пространственных колебаний плотности 3., частоты собственных колебаний и) ) с квантовыми микроскопическими величинами; за≠ € данными услови€ми опыта (угловой момент L и энерги€ й≈, пе≠ редаваемые €дру). ƒл€ этого рассматриваетс€ процесс возбуждени€ €дер при €еупругом рассе€нии. Ёта задача сводитс€ к вспомога≠ тельной задаче об отклике €дра на периодическое внешнее поле V l f. t ) = A C ^ o o M o t, где оператор рассе€ни€ ћ^) определ€≠ етс€ процессом воэбуздени€, а частота ей св€зана с й≈ ( из= л ≈ ј, ).

ѕолучены макроскопическа€ функци€ отклика (усредненна€ силова€ функци€) и амплитуда колебаний плотности нуклонов №рї-їдп. 1л* ї выраженные через микроскопические величины.

ѕри этом состо€ни€ ансамбл€, по которым проведено усреднение, имеет определенные спины, задаваемые начальным спином €дра tJ 0

Ц  Ц  Ц

л€ютс€ неравенством I i -÷-, где ≈ - классическа€ энер≠ ги€ колебаний. —в€зь хе % = L, обычно используема€ в мак≠ роскопических модел€х €дерных гигантских реэонансов, возникает после квантовани€ макроскопического движени€.

ќ Ћ»  яƒ≈–Ќќ… Ќќ…№–’Ќќ—Ў ¬ Ќ≈”ѕ»√√ќћ –ј——≈яЌ»» ѕ–ќ“ќЌќ№

Ќј ћјЋџ≈ ”√Ћџ

¬.».јбросимов Ќеупругое рассе€ние протонов на малые углы позвол€ет изу≠ чать коллективные отклик €дер на внешние пол€ (€дерные гигант≠ ские резонансы). ќднако коллективное с е ч е т е накладываетс€ на гладкую подложку, исследованию которой посв€щена работа.

–ассмотрен отклик поверхности полубесконеч€ой €дерной ма≠ терии. ¬ такой системе не возникает многих сложностей, св€зан≠ ных с конечностью реальных €дер, но сохран€етс€ основное свой≠ ство конечной системы: нарушение трансл€ционной инвариантности.

Ќас интересуют малые переданные ишульсы р ( р ^ – р, г д е р,. - им≠ пульс ‘ерми), поэтому можно использовать полуклассическуг тео≠ рию ферми-жидкоста Ћандау. »зучение отклика €дерной поверхнос≠ ти проведено следующий образом. ¬начале исследованы поверхност≠ ные колебани€ полубесконечной €дерной материи. Ёто рассмотрение проведено на основе кинетического уравнени€ Ћандау и граничных условий. √раничные услови€ соответствуют используемым в модели жидкой кают при изучении изоскал€рных вибрационных мод. ѕолу≠ чено общее дисперсионное соотношение и найдена чисто затухаю≠ ща€ поверхностна€ мода. ”равнение движени€ повергассти (гра≠ ничное условие, требующее, чтобы сумма давлений на поверхности равн€лась нулю] дл€ найденной моды представл€ет собой гармони≠ ческий осцилл€тор с затуханием. ѕри этом коэффициент трени€ совпадает с полученным в теории однотельной диссипации. –ас≠ смотрены вынужденные колебани€ такого гармонического осцилл€≠ тора. — помощью выражени€ дл€ скорости диссипации энергии най≠ дена функци€ отклика поверхности.

–езультаты теории применены к описанию неупругого рассе€≠ II6 ни€ протонов с энергией 800 11эв на €драх sn на угол 5∞ / I /.

√ладка€ часть экспериментального сечени€ хорошо воспроизводит≠ с€ полубесконечной моделью.

1. J. H. V O B S et a l., Phys. Hev. b e t t., 1982, v. 4 8, p. 1 8 9.

√–јЌ»„Ќџ≈ ”—Ћќ¬»я д » ѕќЋ” Ћј——»„≈— ќя ї”Ќ ÷»» –ј—ѕ–≈ƒЎЌ»л

ј.√.ћагнер ¬ приближении эффективной поверхности Oil) /1/ в гаэово-капельной подели €дра (√ ћ) были выведены граничные услови€ на «Ћ, которым должна удовлетвор€ть полуклассическа€ функци€ распреде≠ лени€ (*.–.) 0-эвука ^(fpi) в области насыщени€ нуклонной плот≠ ности /2/. дл€ расчета гигантских мультипольнъа резонансов в €д≠ рах (√ћ–) граничные услови€ в √ ћ ставились на первый и второй (0) р-моменты -f, а решение в объеме €дра представлено самой i.P..

¬ данной работе исследуетс€ постановка граничных условий непос≠ редственно на ‘.–. дл€ коллективной €дерной динамики (√ћ–).

(/ ѕолученное соотношение между *.–. ќ-звука ^ в объеме €дра и квантовым распределением ^ ^'(zp-t) в области кра€ €дра в Ёƒ-приближении имеет вид

Ц  Ц  Ц

- осциллирующий компонент. «десь суши беретс€ по  . “. џ. из % *Х „^ь точками поворота; S. ј и ” - интеграл действи€, пока≠ затель стабильности и «аза ƒЋя  . “. U ; /\ - энерги€ ‘ерми.

¬ соответствии с ( I ), (2), ‘.–. и ее р-моменты (плотность, средние значени€ квадратов проекций р* и плотность энергии) так≠ же разбиваютс€ на сумму двух компонентов. Ќапример, дл€ потен≠ циальной стенки V(xy) -0 при х 0 и V(Xї2)-oo при х ^ ќ

Ц  Ц  Ц

рошо согласуетс€ с точным квантовым распределением. ѕоказано, что при X - ^ I и PjX/k^I амплитуда осцилл€ции ‘.–. как функции р пор€дка самой величины, а щ&’ I ‘.–. становит≠ с€ плавной функцией р на интервале пор€дка р.

1. Ring P., Schuck P. Nuclear Many-Body Problem, Springer Verlag, 1980

2. —трути€ский ¬.ћ., џагнер ј.√. Ё Ў, 1976, т.7, c.356 »«ќ—Ўя–Ў≈ и изовасгоиш≈ √»√јЌ“— »≈ к/хштошыш – «ќЌЋЌ—џ

¬ ƒ¬ё¬Ў–ќ¬ЎЎ’ яƒ–ј’ ¬ √ј«ќ¬ќ-Ўћ№Ќ—в кЎ Ў яƒ–ј ∞Ў

¬.1). ƒенисов ¬ ранках газово-капедьной модели €дре / I / б и в рассмотрены изоскад€раие / 2 / в ваовекторнне / 3 / гвгантскке мультипольные резонавсн в сферических €драх. ¬ денной работе исследуютс€ эта резонансн в аксаалъно-снмметрвчннх деформированных €драх.

¬ первом пор€дке теории возмущении по параметру деформации €дра ј получены энергии компонент резонаноов мультипольности t с npoeiuaiet моментаm ≈ ^ (ј) жд€ €дра с ј нуклонаї* в виде

Ц  Ц  Ц

чвстичыой акакостм €дра / 3 /. ѕолна€ варана гигавтсклх резонан≠ сов мультипольиости в деформированных €драх равна √ (№)- ^—√ее(ј) +√їЎ * *≈еЎ. ю еы ¬ичжслешше с помощью ( 1 ) 4 3 ) полные ашривы ж&оскал€рных кьадрупольных в азоввкторшк дипольных резонансов, а также па≠ рши f7f(*) Х /Jol* д м нзовекторных дипольннт резонансов удовдетаоржтельио согласуютс€ с їкспержме€талтЧ валичанама ж нщрокои диапазоне м€со €дер.

1. ќгругвнсквй ¬.»., ћагыер ј.√., Ѕрак ». »зв. ј ———–.—ер.фиэ.

Ќ 1964, “.48, с.335; Z.Phys.A, 1964, т.31б,р.217.

2. ќтрутинсквй ¬.Ќ., Ќапер ј.√., ƒенисов B.C. fit, I964, т.39, 0.1362; Z.Ihya.A, 1964, т.315, р.301.

3. ƒенисов BJD. “ез.дохл. 35 —оаещ. по €дервой спектроскопах в структура атомного €дра, I. : Ќаука, 1965, о.153.



Pages:   || 2 |
ѕохожие работы:

Ђ“≈ќ–»я » ћ≈“ќƒ» ј ѕ–≈ѕќƒј¬јЌ»я ”ƒ  373.167.1 ћ≈“ќƒ» ј –ј«¬»“»я –≈„≈¬џ’ ”ћ≈Ќ»… ¬ ѕ–ќ÷≈——≈ »’  ќћЅ»Ќј÷»» Ќј »Ќ“≈–ј “»¬Ќќ… Ћ≈ ÷»» ” —“”ƒ≈Ќ“ќ¬ я«џ ќ¬ќ√ќ ¬”«ј ћ.¬.  узнецов јннотаци€. –ассматриваютс€ различные механизмы функционировани€ речевых умений. ѕредставлена характеристика элементов системы взаимодейс...ї

Ђ”ƒ  519.95 јнализ физики отказов дл€ оценки показателей надежности радиоэлектронных приборов современных радиолокационных систем © Ќ.». —идн€ев1, ¬.ѕ. —авченко2, ƒ.¬.  лочкова2 ћ√“” им. Ќ.Ё. Ѕаумана, ћосква, 105005, –осси€ ќјќ Ђ–адиотехн...ї

Ђ√ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ…  ќћ»“≈“ ———– ѕќ Ћ≈—” ¬сесоюзный ордена “рудового  расного «намени научно-исследовательский институт лесоводства и механизации лесного хоз€йства “атарска€ лесна€ опытна€ станци€ ”„≈“ » ѕ–ќ√Ќќ« ќ„ј√ќ¬ ЅќЋ≈«Ќ≈… —≈яЌ÷≈¬ » ћ≈–џ Ѕќ–№Ѕџ — Ќ»ћ» ¬ ѕ»“ќћЌ» ј’ (дополнени€ к...ї

Ђ‘≤Ћќ—ќ‘≤я ≤ –≈Ћ≤√≤я ”ƒ  297(477.75) —.Ќ. ќсиповский, канд. полит. наук —евастопольский национальный технический университет ул. ”ниверситетска€, 33, г. —евастополь, ”краина, 99053 E-mail: root@sevgtu.sebastopol.ua –ј«¬»“»≈ »...ї

Ђќ“ –џ“»я Ѕ”ƒ”ў≈√ќ ћ≈∆ƒ”Ќј –ќƒЌџ …  Ћ ”Ѕ ћЌќ√ќћ≈–Ќќ… ћ≈ƒ »÷»Ќ џ им. Ћ.√. ѕ”„ ќ ‘ј “џ » јЋ√ќ–»“ћџ ”ƒ»¬»“≈Ћ№Ќџ’ —јћќ»—÷≈Ћ≈Ќ»… в ћЌќ√ќћ≈–Ќќ… ћ≈ƒ»÷»Ќ≈ ѕ од р ед а к цией √.ј. Ќе п о к ойчи цко го » зд ат ельст в о јЌ— » зд ат ельст в о ј — “ ћо с кв а ”ƒ  615.89 ЅЅ  53.59 Ќ 53 Ќикака€ часть этой книги не может быть воспр...ї

Ђ¬ариант є1 ’р€щевые и костные рыбы.1. –ыбы относ€тс€ к типу:ј) бесхордовых Ѕ) полухордовых в) хордовых г) ланцетниковых д) жаберных.2. ’орда Ц это:а) спинной мозг, окруженный спинными и хр€щевыми образовани€ми.Ѕ) плотный, упругий стержень, образованный тесно прилегающими друг к другу клетками ¬) эластична€ трубка, в канале которой находи...ї

ЂOBJETML I 1305230 / / »«ћ≈–»“≈Ћ»  ќћѕЋ≈ —Ќџ’  ќЁ‘‘»÷»≈Ќ“ќ¬ ѕ≈–≈ƒј„» » ќ“–ј∆≈Ќ»я ќЅ«ќ–-804, ќЅ«ќ–-804/1 ќЅ«ќ–-808, ќЅ«ќ–-808/1 //// “≈’Ќ»„≈— »≈ ’ј–ј “≈–»—“» » Х ƒиапазон рабочих частот от 300 к√ц до...ї

Ђ‘≤ЋќЋќ√≤„Ќ≤ —“”ƒ≤ѓ. Ц ¬ип. 13.6. –ахилина ≈. ¬. ’олодно Ц гор€чо / ≈. ¬. –ахилина // Ќаучно-техническа€ информаци€. —ер. 2. »нформационные процессы и системы. Ц 1999. Ц є 11. Ц —. 23Ц30.7. “лумачальны слоҐн≥к беларускай мовы : у 5-и т. / [пад р...ї

Ђ—»—“≈ћј  ј„≈—“¬ј ѕ–ќ√–јћћј ¬—“”ѕ»“≈Ћ№Ќќ√ќ Ё «јћ≈Ќј ¬ ј—ѕ»–јЌ“”–” ѕќ —ѕ≈÷»јЋ№Ќќ—“» с. 2 из 7 05.14.04 Цѕ–ќћџЎЋ≈ЌЌјя “≈ѕЋќЁЌ≈–√≈“» ј 1 ¬¬≈ƒ≈Ќ»≈ ¬ соответствии с п. 40 Ђѕоложени€ о подготовке научно-педагогических и научных кадров в систе...ї

Ђќ. „.  ирвель “≈ќ–»» √»ѕ≈––≈ј ÷»» ¬јЋё“Ќќ√ќ  ”–—ј: ћ≈’јЌ»«ћ ‘”Ќ ÷»ќЌ»–ќ¬јЌ»я » —ќ¬–≈ћ≈ЌЌџ≈ Ќјѕ–ј¬Ћ≈Ќ»я –ј«¬»“»я Ќа основе анализа разных экономических школ в статье выделены...ї

ЂPiiil illiaii iiiiiiiiii iiiiiiiiii ќѕ“»ћјЋ№Ќќ≈ ѕќ  ј„≈—“¬” » ÷≈Ќ≈  ќћѕЋ≈ —Ќќ≈ –≈Ў≈Ќ»≈ «јƒј„ ’–јЌ≈Ќ»я » ѕ≈–≈–јЅќ“ » «≈–Ќј вул. саксаганського, 36 Ѕ, 5 поверх, ки!'в 01033, тел. 490-7125, факс 490-7121, e-mail: sales@umtrade.co...ї

Ђ»нформатика и управление в технических и социальных системах 9 »Ќ‘ќ–ћј“» ј » ”ѕ–ј¬Ћ≈Ќ»≈ ¬ “≈’Ќ»„≈— »’ » —ќ÷»јЋ№Ќџ’ —»—“≈ћј’ ”ƒ  004.932 ќ. Ќ.  орелин, ≈. ё. Ћеонова, ѕ. ѕ. “анонов ѕ–»ћ≈Ќ≈Ќ»≈ ¬≈…¬...ї

Ђ»стори€ –усичей по ¬елесовой книге »—“ќ–»я –”—»„≈… ѕќ ¬≈Ћ≈—ќ¬ќ…  Ќ»√≈ ћы пишем »сторию руссов не из≠за праздного любопытства, нас интересует, как создалось постепенно наше сегодн€, и почему оно такое, а не иное. Ќе самые факты истории нас интересуют, а верное их освещение, ибо только в этом случае м...ї

ЂЌ≈Ћ»Ќ≈…Ќјя “≈ќ–»я ¬я« ќ”ѕ–”√ќ—“» Ћ»Ќ≈…Ќџ’ ѕќЋ»ћ≈–ќ¬ ћакарова ћ.ј., √усев ј.—., ѕышнограй √.¬., –ыбаков ј.ј. јлтайский государственный технический университет, г. Ѕарнаул јннотаци€. ¬ работе исследуютс€ реологические определ€ющие соотношени€ растворов и распла...ї

Ђјвтоматизаци€ производства и технологических процессов Ќј”„Ќќ-ѕ–ќ»«¬ќƒ—“¬≈ЌЌќ≈ ќЅ№≈ƒ»Ќ≈Ќ»≈ —ѕ≈÷ЁЋ≈ “–ќћ≈’јЌ» ј ќ“ –џ“ќ≈ ј ÷»ќЌ≈–Ќќ≈ ќЅў≈—“¬ќ  ј“јЋќ√ ќ компании Ќаправлени€ де€те јвтоматизаци€ производства и технологических процессов Ђпод ключї Ќј”„Ќќ-ѕ–ќ»«¬ќƒ—“¬≈ЌЌќ≈ ќЅЏ≈ƒ»Ќ≈Ќ»≈ —ѕ≈÷ЁЋ≈ “–ќћ≈’...ї

Ђ‘вдв–јльнов го судј–ствш,ннош Ѕ}оджштнош нјучнош уч–шждвниш всв'–оссийскийндучно_исслшдовјтшльскуцйутнститут элш'кт–и‘икјции сш'льского хоз€йствј (‘гЅну виэсх) виэсх р ‘|Ѕ®{9 !.И. Итребков п–ог–јммј вступитшльного эк3јмв,нј в јспи–јнту–у по спшцијльности ®аправление подготов...ї

Ђ ќћѕ№ё“≈–Ќџ≈ »——Ћ≈ƒќ¬јЌ»я » ћќƒ≈Ћ»–ќ¬јЌ»≈ 2013 “. 5 є 5 —. 893901 ћќƒ≈Ћ» Ё ќЌќћ»„≈— »’ » —ќ÷»јЋ№Ќџ’ —»—“≈ћ ”ƒ : 330.4; 519.237 ќценка кредитного риска на основе методов многомерного анализа ≈. ¬. ќрлова ”фимский государственный авиационный технический университет, »нститут...ї

Ђ»нтернет-журнал ЂЌј” ќ¬≈ƒ≈Ќ»≈ї »нститут √осударственного управлени€, права и инновационных технологий (»√”ѕ»“) ¬ыпуск 6, но€брь Ц декабрь 2013 ќпубликовать статью в журнале http://publ.naukovedenie.ru —в€затьс€ с редакцией: publishi...ї

Ђ“ать€на »вановна ≈ремина ¬изуальна€ психодиагностика: практическое пособие “екст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=418632 јннотаци€ ¬ данном пособии рассматриваютс€ возможности составлени€ психологического портрета...ї

Ђ»нтернет-журнал ЂЌј” ќ¬≈ƒ≈Ќ»≈ї »нститут √осударственного управлени€, права и инновационных технологий (»√”ѕ»“) ¬ыпуск 1, €нварь Ц февраль 2014 ќпубликовать статью в журнале http://publ.naukovedenie.ru —в€затьс€ с редакцией: publishing@naukov...ї

Ђ“≈ќ–»я 1. –адиационна€ безопасность, учебное пособие, pdf.2. «Ќ и ’ќ в „—, учебное пособие, pdf. ».—. јсаенок ј.». Ќавоша –јƒ»ј÷»ќЌЌјя Ѕ≈«ќѕј—Ќќ—“№ ”чебное пособие ћ»Ќ—  2004 ».—. јсаенок ј.». Ќавоша –јƒ»ј÷»ќЌЌјя Ѕ≈«ќѕј—Ќќ—“№ ƒопущено ћинистерством образовани€ –еспублики Ѕеларусь в качестве учебного пособи€ дл€ ст...ї

Ђ© 2000 г. ќ.¬.  –ј—»Ћ№Ќ» ќ¬ј ѕќЋ»“»„≈— »≈ ѕ–≈ƒѕќ„“≈Ќ»я ¬ќ«–ј—“Ќџ’ √–”ѕѕ  –ј—»Ћ№Ќ» ќ¬ј ќксана ¬€чеславовна ассистент кафедры гуманитарных наук  амского политехнического института (г. Ќабережные „елны). ѕолитические предпочтени€, ценности, навыки, поведение молодого поколени€, как правило, отличаютс€ от политической культуры старшей когорты...ї

ЂЎутов ¬ладимир ƒмитриевич Ћ»Ќ≈ј–»«ј÷»я —¬„ ”—»Ћ»“≈Ћ≈… ћќўЌќ—“» ћ≈“ќƒќћ ÷»‘–ќ¬џ’ ѕ–≈ƒџ— ј∆≈Ќ»… —пециальности 01.04.03 Ц –адиофизика, 05.13.01 Ц —истемный анализ, управление и обработка информации ƒиссертаци€ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Ќаучные руководители: доктор физико-математических наук, профессор ј.ћ....ї

Ђ√ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌќ≈ ќЅ–ј«ќ¬ј“≈Ћ№Ќќ≈ ”„–≈∆ƒ≈Ќ»≈ ¬џ—Ў≈√ќ ѕ–ќ‘≈——»ќЌјЋ№Ќќ√ќ ”„–≈∆ƒ≈Ќ»я ЂЌижегородский государственный архитектурно Ц строительный университетї »нститут архитектуры и градостроительства  афедра ландшафтн...ї

Ђћ»Ќ»—“≈–—“¬ќ —≈Ћ№— ќ√ќ ’ќ«я…—“¬ј –‘ ‘едеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образовани€ Ђ ”ЅјЌ— »… √ќ—”ƒј–—“¬≈ЌЌџ… ј√–ј–Ќџ… ”Ќ»¬≈–—»“≈“ї ‘ј ”Ћ№“≈“ ћ≈’јЌ»«ј÷»» –абоча€ программа дисциплины ћетодика полевого э...ї

Ђ—правочно-методические материалы по общему конструированию –Ё— 4  онструкторска€ документаци€ –азработал Ѕобков Ќ. ћ. —окращени€ ≈— ƒ Ц ≈дина€ система конструкторской документации  ƒ Ц конструкторска€ документаци€ Ќ»– Ц научно-исследовательска€ работа ќ – Ц опытно-конструкторска€ работа –Ё— Ц радио...ї

ЂEuropean Journal of Physical Education and Sport, 2014, Vol.(4), є 2 Copyright © 2014 by Academic Publishing House Researcher Published in the Russian Federation European Journal of Physical Education and Sport H...ї








 
2017 www.pdf.knigi-x.ru - ЂЅесплатна€ электронна€ библиотека - разные матриалыї

ћатериалы этого сайта размещены дл€ ознакомлени€, все права принадлежат их авторам.
≈сли ¬ы не согласны с тем, что ¬аш материал размещЄн на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.